第Ⅲ及第Ⅳ类多模叠加态的不等价N_j次方H压缩

研究了两类多模叠加态光场 |Ψ( 2 )+,3〉q 和 |Ψ( 2 )-,4〉q 的不等阶Nj 次方H压缩特性 .计算表明 ,两类叠加态均可呈现出周期性变化的任意不等阶广义非线性Nj 次方H压缩效应 ;两类叠加态间存在“相似压缩”及“压缩简并”

多模辐射场的广义非线性高阶差压缩——N次方X压缩的一般理论

本文在发展现有理论的基础上，提出了多模（２ｑ模）辐射场的广义非线性高阶差压缩（即Ｎ次方Ｘ压缩）的定义，给出Ｎ次方Ｘ压缩效应的压缩度的计算公式，并对ＮＸ最小测不准态和ＮＸ压缩最小测不准态等进行了详细讨论指出，ＭａｒｋＨｉｌｅｒｙ在文献６中所提出的有关双模辐射场的“差压缩”的定义，仅仅是本文所提出的多模辐射场的广义非线性高阶差压缩（即Ｎ次方Ｘ压缩）的一般性定义在ｑ＝１。

第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的N次方X压缩

利用多模辐射场广义非线性等幂次高次差压缩的一般理论 ,对第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方X压缩特性进行了详细研究 ,发现了其存在等幂次N次方X压缩效应的条件 ,还发现第Ⅰ、第Ⅱ两类两态叠加多模叠加态光场之间存在相似压缩和压缩简并现象 。

态|Ψ^((3))〉_q中广义电场分量的不等幂次N_j次方Y压缩

利用多模压缩态理论 ,研究了由多模复共轭虚相干态 |{iZ j}〉q、多模复共轭虚相干态的相反态 |{ -iZ j}〉q 和多模复共轭相干态 |{Z j}〉q 的线性叠加所组成的新型三态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 3 ) 〉q 中广义电场分量的偶数次不等幂次Nj 次方Y压缩特性 .结果发现 :在各模的压缩次数Nj=2 pj 且 pj=2m′j+1(m′j=0 ,1,2 ,3,… ,… )和Nj′=2 pj′且 pj′=2m′j′+1(m′j′=0 ,1,2 ,3,… ,… )的条件下 ,当各模的初始相位 φj 与 φj′、态间的初始相位差 (θ1-θ3 )与 (θ2 -θ3 ) ,以及各单模相干态光场总的平均光子数之和 qj=1R2 j 等分别满足一定的取值条件时 ,态 |Ψ( 3 ) 〉q 的广义电场分量(即第二正交相位分量 )总可呈现出周期性变化的、偶数次的广义非线性不等幂次Nj

一种新型的多模叠加态光场的N_j次方Y压缩

利用多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的两态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 2 )msc〉q的广义非线性不等幂次 Nj次方 Y压缩特性。结果发现 :当各模的压缩次数 Nj=2 p且 p =2 m +1 (m =0 ,1 ,2 ,… )时 ,如果各模的初始相位φj(j=1 ,2 ,3… ,q)、态间的初始相位差与多模相干态光场的总的平均光子数这两者之差 ,即 [(θ( R)np -θ( I)nq ) - ∑qj=1R2j]满足一定的取值条件 ,则态 |Ψ ( 2 )msc〉q 的第一和第二两个正交相位分量均可分别呈现出周期性变化的、偶数次的广义非线性不等幂次 Nj次方 Y压缩效应。

多模叠加态光场的不等阶N_j次H压缩

非对称多模叠加态光场 :｜Ψ(ab) >q =C(aI)pq ｜ {iZ(a) j } . >q+C(bI)nq ｜ { -iZ(b) j } . >q,利用多模辐射场的不等阶压缩一般理论 ,首次对态｜Ψ(ab) >q 的广义非线性不等阶Nj次方H压缩特性进行了详细地研究 ,结果表明 :在不同的条件下 ,态｜Ψ(ab) >q 的两个正交分量分别呈现周期性变化的、任意不等阶Nj 次方H压缩效应、Nj—H最小测不准态 ,说明态｜Ψ(ab) >q

第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场的广义非线性N_j次方H压缩

根据量子力学中态的线性叠加原理 ,构造了由多模复共轭相干态｜ {Z j} >q 、多模复共轭虚相干态｜{iZ j} >q及多模真空态｜ { 0 j} >q 线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场｜ψ( 3 )3 >q。利用多模压缩态理论 ,研究了态的广义非线性不等幂次 Nj次方 H 压缩效应。结果表明 ,仅当各模的压缩次数之和为偶数时 ,各模初始位相 φj(j=1,2 ,… ,q) 与各模压缩次数Nj 的乘积Njφj之和及态｜ψ( 3 )3 >q 中任意两态间初始位相差 (θi-θj) (i,j =1,2 ,3) 满足一定的条件下 ,态｜ψ( 3 )3 >q 的第一和第二正交相位分量分别可呈现周期性变化的、任意次的广义非线性不等幂次Nj 次方H压缩效应。

第I种非对称多模叠加态光场的N_j次方Y压缩

利用多模压缩态理论研究了第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场 |Ψ(ab)Ⅰ >q的不等奇次幂Nj 次方Y压缩特性 .结果发现 :当压缩幂次数Nj 为奇数时 ,态 |Ψ(ab)Ⅰ >q在一定条件下总可呈现出不等奇次幂Nj 次方Y压缩效应 ;态 |Ψ(ab)Ⅰ >q的奇数次幂N次方Y压缩仅仅是本文的理论结果在Nj=N这一条件下的特例 .

第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场的不等偶次幂N_j次方Y压缩

本文在文献 7的基础上 ,利用多模压缩态理论研究了第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场|ΨI(ab) >q的不等偶次幂Nj 次方Y压缩特性。结果发现 :当压缩幂次数Nj 为偶数时 ,态 |ΨI(ab) >q在一定条件下总可呈现出不等次幂Nj 次方Y压缩效应 :态 |ΨI(ab) >

一种非对称多模叠加态光场的N_j次方H偶数压缩

利用多模压缩态理论研究了一种非对称多模叠加态光场 |Ψ(ab)I 〉q的Nj次方H压缩特性 结果发现 :当各模压缩幂次数之和为偶数时 ,态 |Ψ(ab)I 〉q 的第一或第二正交分量可分别呈现出周期性变化的Nj 次方H压缩效应 。

两类新型MSCS光场的N_j次不等阶Y压缩

首次研究了两类多模薛定谔猫态 ( MSCS)光场 :|Ψ ( 2 )+〉q和 |Ψ ( 2 )- 〉q的不等阶 Nj次方 Y压缩特性。结果揭示了两态之间具有压缩相似及简并的性质 ;在各模压缩阶数 Nj( j =1 ,2 ,3,… ,q)分别取4mj、4mj+ 1、4mj+ 2以及 4mj+ 3( mj=0 ,1 ,2 ,3,… )的情况下 ,随着各模初始相位的变化 ,加上其它某些量子化或连续性条件 ,两类 MSCS均可呈现出周期性变化的任意不等阶 Nj次方 Y压缩效应。说明态 |Ψ( 2 )+〉q与 |Ψ( 2 )- 〉q是两种典型的多模非经典光场。

多模复共轭奇偶相干态光场的等幂次N次方X奇异压缩

利用多模压缩态理论进一步研究了多模复共轭奇、偶相干态光场的广义非线性等幂次高次差压缩特性.分析表明:只要至少有一个模的光子数nj(j=1,2,3,…,2q)小于压缩次数N,则无论腔模数q与压缩次数N之积q·N取奇数还是取偶数,多模复共轭奇、偶相干态光场的广义磁场、广义电场两个正交相位分量均可同时呈现出差压缩效应,这种现象称之为广义非线性等幂次"N次方X奇异压缩"效应,此结果与现有报道截然不同,使"测不准关系"受到破坏;同时说明多模复共轭奇、偶相干态光场确实是两种典型的多模非经典光场.

多模偶相干态光场中的N次方Y压缩与N次方H压缩特性研究

本文根据新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论，对多模偶相干态光场冲｜ψ,e〉q中的N次方Y压缩、N次方H压缩、N－Y最小测不准态以及N－H最小测不准态等进行了详细研究．结果表明：1）当N为偶数时，态｜ψ，e〉q恒处于N－Y最小测不准态；当N为奇数时，态｜ψ，e〉q在一定条件下存在着周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应,2）当q·N为偶数时，态｜ψ，e〉q恒处于N－H最小测不准态．当q·N为奇数时，在另外的条件下，态｜ψ，e〉q存在着周期性变化的、任意阶的N次方H压缩效应.3）N次方Y压缩效应与N次方H压缩效应两者的压缩程度和深度均与几率幅、压缩参数Rj、各模的初始相位（或者初始相位和）、压缩阶数N及腔模总数q等非线性相关，后者与上述诸参量的非线性关联程度要比前者的更强．

多模复共轭虚偶相干态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩

本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的多模复共轭虚偶相干态光场 | Ψ*( 2 )i,e 〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N为奇数时 ,态 Ψ*( 2 )i,e 〉q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方 Y压缩效应 ;当腔模总数 q与压缩阶数 N两者之乘积 q·N为奇数时 ,则在一定条件下态 |Ψ*( 2 )i,e 〉q又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 H压缩效应 .2 )态 |Ψ*( 2 )i,e 〉q与多模偶相干态光场 | Ψ,e〉q及多模复共轭偶相干态光场 | Ψ( 2 )*,e〉q这两者的等阶 N次方 Y压缩效应和等阶 N次方 H压缩效应的压缩幅度相等但压缩条件和压缩特征正好相反 ;态|Ψ*( 2 )i,e 〉q与多模虚偶相干态光场 |Ψ( 2 )i,e〉q 的压缩幅度、压缩条件和压缩特征等完全相同 .这一结果再次从理论上证实了多模压缩光中的确存在着“相反压缩”和“压缩简并”这两类新的物理现象 .

一种新型的多模虚偶相干态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩

本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的多模虚偶相干态光场 | Ψ( 2 )i,e〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )态 | Ψ( 2 )i,e〉q是一种典型的多模非经典光场 ,当压缩阶数 N为奇数时 ,态 | Ψ( 2 )i,e〉q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ;当腔模总数 q与压缩阶数 N这两者的乘积 q· N为奇数时 ,则在一定条件下态 |Ψ( 2 )i,e〉q 又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 H压缩效应 .2 )态 |Ψ( 2 )i,e〉q的等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩效应这两者的压缩程度和压缩深度分别与几率幅 γ( e)q 、压缩参数 Rj、各模的初始相位 φj(或者各模的初始相位和 qj =1φj)、压缩阶数 N以及腔模 (指纵模 )总数 q等呈较强的非线性关联 ,等阶 N次方 H压缩效应与上述诸参量之间的非线性关联程度要比等阶 N次方 Y压缩效应的更强 .3 )多模虚偶相干态光场 |Ψ( 2 )i,e〉q 与多模偶相干态光场 |Ψ,e〉q 及多模复共轭偶相干态光场 | Ψ( 2 )* ,e〉q这后两者的等阶 N次方 Y压缩效应和等阶 N次方 H压缩效应的压缩条件和压缩特性正好相反 ,这种现象就称为相反压缩 .

第Ⅴ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩特性研究

本文构造了由多模真空态 |{ 0 j}〉q和多模虚相干态的相反态 |{ - i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的第 类两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )5〉q,利用多模压缩态理论详细研究了态|ψ( 2 )5〉q的广义非线性等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )态 |ψ( 2 )5〉q是一种典型的多模非经典光场 ;无论腔模总数 q与压缩阶数 N这两者之积 q· N取奇还是取偶 ,只要各模的初始相位之和 qj =1φj、态间的初始相位之差 (θ( I)nq- θ( o)0 q )等满足一定的量子化条件 ,态 |ψ( 2 )5〉q 总可分别呈现出周期性变化的、任意的奇数模 -奇数阶、奇数模 -偶数阶、偶数模 -偶数阶和偶数模 -奇数阶这四种不同形式的等阶 N次方 H压缩效应 .2 )上述四种不同形式的等阶 N次方 H压缩效应 ,其态间压缩条件完全相同 ,但模间压缩条件完全不同 ,结果使其压缩幅度、压缩结果和压缩特性等各不相同 .3 )无论 q· N取奇还是取偶 ,态 |ψ( 2 )5〉q的第一和第二这两个正交分量的等阶 N次方

第Ⅲ及第Ⅳ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩——兼论“相似压缩”与“压缩简并”现象

本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,分别构造了由多模 (即 q模 )相干态 | { Zj}〉q与多模真空态 | { 0 j}〉q以及由多模相干态的相反态 | { -Zj}〉q与多模真空态 | { 0 j}〉q等的线性叠加所组成的第 及第 类两态叠加多模叠加态光场 | ψ( 2 )+ ,3〉q和 | ψ( 2 )- ,4 〉q.利用新近建立的多模压缩态理论 ,首次对态 | ψ( 2 )+ ,3〉q及态 | ψ( 2 )- ,4 〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩和等阶 N次方 H压缩特性进行了详细研究 .结果发现 :1 )态 | ψ( 2 )+ ,3〉q 及态 | ψ( 2 )- ,4 〉q是两种典型的多模非经典光场 ,当各模的初始相位 φj(j=1 ,2 ,3 ,… ,q)或者各模的初始相位和 qj =1φj以及态间的初始相位差 (θ( R)± -θ( 0 )± )等分别满足一些特定的量子化条件时 ,态 | ψ( 2 )+ ,3〉q 及态 | ψ( 2 )- ,4 〉q均可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应和等阶 N次方 H压缩效应 ;2 )当组成态 |ψ( 2 )+ ,3〉q及态 |ψ( 2 )- ,4 〉q 的各对应复几率幅不相等亦即 C( R)+ ≠ C( R)- 和 C( 0 )+ ≠ C( 0 )- 时 ,态 |ψ( 2 )+ ,3〉q及态 |ψ( 2 )- ,4 〉q这两者的压缩条件和压缩特征虽然相同 ,但其压缩幅度 (即压缩程度和压缩深度 )却不相等 ,这种现象称为“相似压缩”;3 )当组成态 | ψ(

第V类两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩

本文构造了由多模真空态 |{ 0 j}〉q和多模虚相干态的相反态 |{ -i Zj}〉q 这两者的线性叠加所组成的第 V类两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )5〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |ψ( 2 )5〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )态 |ψ( 2 )5〉q 是一种典型的多模非经典光场 ;无论压缩阶数 N取奇还是取偶 ,只要各模的初始相位φj( j=1 ,2 ,3 ,… ,… ,q)和态间的初始相位差 (θ( I)nq-θ( o)oq )等满足一定的取值条件 ,态 |ψ( 2 )5〉q 总可呈现出周期性变化的、任意奇数阶和任意偶数阶的广义非线性等阶 N次方 Y压缩效应 .2 )态 |ψ( 2 )5〉q所分别呈现的任意奇数阶和任意偶数阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ,其压缩条件、压缩特征以及压缩程度和压缩深度等各不相同 .3 )无论压缩阶数 N取奇还是取偶 ,态 |ψ( 2 )5〉q的第一和第二这两个正交分量的等阶N次方

一种强度不对称的两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩特性研究

利用多模压缩态理论 ,研究了一种强度不对称的两态叠加多模叠加态光场 ｜Ψ(ab)I >q 的等阶N次方H压缩特性。结果发现 :当腔模总数 q与压缩阶数 N 这两者之积 qN 为偶数时 ,态 ｜Ψ(ab)I >q 的第一或第二正交分量在一定条件下可分别呈现出等阶N次方H压缩效应。

多模复共轭奇、偶相干态光场的N次方Y压缩与N次方H压缩

利用新近提出的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论，对多模复共轭奇、偶相干态光场的Ｎ次方Ｙ压缩与Ｎ次方Ｈ压缩特性进行了详细研究．结果发现：①多模复共轭奇相干态光场，压缩阶数Ｎ为偶数时，只存在Ｎ－Ｙ最小测不准态；而当腔模总数ｑ与压缩阶数的乘积ｑ·Ｎ为偶数时，只存在Ｎ－Ｈ最小测不准态；此外，无论Ｎ及ｑ·Ｎ为何值，不呈现Ｎ次方Ｙ压缩与Ｎ次方Ｈ压缩效应．②多模复共轭偶相干态光场在一定条件下可呈现出周期性变化的任意阶的Ｎ次方Ｙ压缩与Ｎ次方Ｈ压缩效应．③多模偶相干态光场与多模复共轭偶相干态光场两者的压缩效果和压缩特性完全相同，这种现象称为“压缩简并”