对称区间上和为零的三元n次幂和最大值问题研究

原题已知a,b,c∈[-2,2],a+b+c=0,求a^(3)+b^(3)+c^(3)的最大值.(《数学通报》2020年2月问题2530[1])笔者在原题的基础上推广得到两个定理,为了证明这两个结论需要用到引理1和引理2.引理1已知k个实数x_(1),x_(2),x_(3),...,x_(k)满足x_(i)∈[a,b](1≤i≤k),∑^(k)i=1 x_(i)=p,其中p满足ka≤p≤kb,记u[=p-ka/b-a],v=p-ka-u(b-a).

两种特殊四态叠加多模叠加态光场的等N次幂H压缩

根据线性叠加原理 ,用多模相干态 | {Zj}〉q,| { -Zj}〉q 及其复共轭 | {Z j }〉q 和| { -Z j}〉q 组成了两种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4)oe Ⅵ〉q 和 |Ψ( 4)oe Ⅶ〉q,利用多模压缩态理论研究了它们的等N次幂H压缩 ,结果发现 :态 |Ψ( 4)oe Ⅵ〉q 和 |Ψ( 4)oe Ⅶ〉q 具有完全相同的等N次幂H压缩规律 ;当压缩幂次N与腔模总数 q之积 ,即 qN为偶数时 ,态 |Ψ( 4)oe Ⅵ〉q 和 |Ψ( 4)oe Ⅶ〉q 恒处于等幂次N H最小测不准态或呈现“半相干态效应” ;当 qN为奇数时 ,在不同条件下 ,态 |Ψ( 4)oe Ⅵ〉q和|Ψ( 4)oe Ⅶ〉q 可以呈现三种不同状态 :第一正交分量呈现等N次幂H压缩 ;第二正交分量呈现等N次幂H压缩 ;可呈现“半相干态效应” .

n次幂等正交矩阵集中的等价关系

设R是含幺结合环,n≥2为自然数,Mk(R)为R上的k阶矩阵环,Pnk(R)表示Mk(R)中的n次幂等矩阵集.由n次幂等矩阵正交与代数等价的定义,得到了n次幂等正交矩阵集中2种不同形式的等价关系.

由n次幂等矩阵确定的交换幺半群

设R是含幺结合环,n≥2为自然数.对所有的k≥1,本文给出了n次幂等矩阵集Pkn(R)={P|Pn=P∈Mk(R)}上的一种等价关系,证明了Pn(R)=∪k=1∞Pkn(R)中的等价类在给定的加法运算下构成一个交换幺半群.

n次幂等矩阵的代数等价与相似

设R是含幺结合环,n≥2为自然数.本文证明了n次幂等矩阵集Pkn(R)={P|Pn=P∈M k(R)}上的代数等价与相似都是其中的等价关系,并阐明代数等价是相似的必要非充分条件.

二阶方阵n次幂的普适公式及应用

二阶方阵的n次幂的研究一直没有给出完整的通用公式.采用矩阵变换及复数变换等研究方法,给出了二阶方阵n次幂的通用公式,给出了分式差分方程、二阶线性差分方程及差分方程组的完全解,应用该公式得到了二端梯形电阻网络等效电阻的通用公式.所得结果可使相关问题中的计算得到简化.

鞅分析在具有红利支付的n次幂型欧式期权定价中的应用

本文探讨了鞅分析在具有红利支付的n次幂型欧式期权定价中的应用,即用鞅分析的技巧与方法研究了在标的资产服从分数布朗运动的条件下具有红利支付的n次幂型欧式期权定价问题,并获得了其公式。丰富了已有期权定价结果,使期权定价公式更有利于实际的应用。

一个特殊矩阵n次幂的推广

对一类特殊矩阵n次幂进行推广,可得到一般性结论.而该结论能用数学归纳法证明.当λ=1时的结论是其特例.

一种新型的四态叠加模叠加态光场的等N次幂Y压缩特性的数值分析

根据量子力学中的线性叠加原理,用多模虚奇相干态和多模复共轭偶相干态组成了特殊的四态叠加多模叠加态光场 ,运用多模压缩态理论得到了的等N次幂Y压缩的一般理论结果,通过对这一理论结果的数值分析发现:当压缩幂次N,腔模总数q,各模相干态的平均光子数Rj2,以及奇相干态和多模复共轭偶相干态叠加几率幅的模r0、re等参量的取值满足一定的条件时态 可呈现:a.等幂次N-Y最小测不准态;b.“半相干态效应”;c.半压缩效应;d.第一正交分量呈现等N次幂Y压缩或第二正交分量呈现等N次幂Y压缩.

自然数n次幂的求和公式及其因式分解的Matlab求解

应用待定系数法研究了自然数n次幂的求和公式及其因式分解的计算机符号推导,并给出线性方程组中系数矩阵所对应的n=1-16的条件数,同时将该方法应用到所有的自然数的多项式函数求和公式及其因式分解.

光场算符n次幂叠加激发混沌场的量子特性

构造了光场算符n次幂叠加激发混沌场,采用数值计算方法研究了该量子态的压缩效应、反聚束效应和统计性质,讨论了混沌场平均光子数、算符叠加系数及其幂次n对量子特性的影响.研究结果表明:光场算符n次幂叠加激发混沌场不呈现压缩效应,但呈现出反聚束效应和亚泊松分布性质,并且随平均光子数增大,它的反聚束效应和亚泊松分布性质减弱;随着算符组合部分中产生算符的比重增大,光场反聚束效应和亚泊松分布性质增强;随着算符幂次增大,亚泊松分布性质加强.

方阵的n次幂计算

在线性代数中,方阵A的n次幂计算很不容易.如果从对角化、归纳、二项式定理等角度去看待问题,那么问题就简化了.

新型多模叠加态光场的等N次幂Y压缩特性

根据量子力学的线性叠加原理,用多模虚奇相干态和多模复共轭偶相干态组成四态叠加多模叠加态光场|Ψo(e4)Ⅷ〉q,运用多模压缩态理论得到了|Ψo(e4)Ⅷ〉q的等N次幂Y压缩的一般理论结果。通过对该理论结果的数值分析发现:当压缩幂次N、腔模总数q、各模相干态的平均光子数R2j,以及奇相干态和多模复共轭偶相干态叠加几率幅的模ro、re等参数的取值满足一定的条件时,态|Ψ(oe4)Ⅷ〉q可呈现等幂次N Y最小测不准态,“半相干态效应”、半压缩效应、第一正交分量呈现等N次幂Y压缩或第二正交分量呈现等N次幂Y压缩。

方阵n次幂的两种计算方法

有ｍ个线性无关的特征向量的ｍ阶方阵ｎ次幂计算公式推导及其应用。

一类关于n次幂不等式证明的方法探究

在证明与n次幂有关的不等式时,由于n次幂的处理很麻烦,用一般的方法往往存在很大的困难.若对不等式自身结构进行深入地分析,根据已知不等式的结构特征,构造一些与它有内在联系的式子（或利用自身特点）,利用式子之间的运算作为桥梁,可以促使问题转化和解决.用这种方法证明不等式,思路独特,事半功倍.现举例说明如下.

用Excel快速求解n次幂方程

看着这个数学方程：X^8+x^3.1-6X^2.58=506.23，你能在1分钟内迭代法求出方程的近似有理根吗？如果不行的话，就来看看Excel吧。用Excel的计算功能我们能方便、快速解决复杂的数学问题呦，跟着我往下看就知道了。

态|ψ_3^((3))>q中广义电场分量的等幂次N次方Y压缩特性

利用多模压缩态理论 ,研究了由多模复共轭相干态 | {Z j }>q、多模复共轭虚相干态 | {iZ j }>q和多模真空态 | {0 j}>q这三者的线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场 | ψ( 3)3>q中广义电场分量的等幂次N次方Y压缩特性。发现在一定条件下 ,| ψ( 3)3>q的广义电场分量总是呈现出周期性变化的、任意偶数次的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应。

四态叠加多模光场的等幂次N次方H压缩

根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由奇、偶相干态光场所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4 )o ,eⅢ〉q.它是由多模虚奇相干态和多模虚偶相干态这两者的线性叠加所组成的 利用多模压缩态理论详细研究了态 |Ψ( 4 )o ,eⅢ〉q 的等幂次N次方H压缩特性 结果发现 :当腔模总数 q与压缩次数N的乘积为奇数时 ,若各模初始相位和 qj=1φj、态间叠加几率幅γo、γe 以及态间相位差θe-θo 等相关参量满足一定的不同条件时 ,态 |Ψ( 4 )o,eⅢ〉q 可分别呈现以下非经典效应 :i)等幂次N次方H压缩 ;ii)“半相干态”

第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场的奇次幂N次方Y压缩

本文利用多模压缩理论 ,研究了第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场 |ΨI(ab) 〉q的广义非线性奇次幂N次方Y压缩特性 ,结果发现 :在压缩幂次数N取奇数时 ,若构成态|ΨI(ab) 〉q的宏观上可以分辨的两个量子光场态的强度和各对应模初始相位不相等时 ,态|ΨI(ab) 〉q的第一或第二正交分量在一定条件下总可分别呈现出周期性变化的奇次幂N次方Y压缩的效应 这一结果与文献

n次广义幂等正交矩阵集中的等价关系

设R是含幺结合环,Mk(R)为R上的k阶矩阵环,Gnk(R)表示Mk(R)中的n(n≥2)次广义幂等矩阵集,由n次广义幂等矩阵与代数等价的定义,得到了n次广义幂等正交矩阵集中两种不同形式的等价关系.