表面修饰的Q态纳米CdS的荧光性能研究

以硫醇为表面修饰剂 ,通过控制硫醇与Cd2 + 的比例 ,得到性能稳定的Q CdS ,而后将Q CdS与聚合物通过共混复合成膜 .通过荧光光谱研究了硫醇和聚合物对Q CdS的表面修饰作用 ,研究发现硫醇的长碳链有效阻止了CdS粒子间的团聚 ,碳链的增加导致Q CdS稳定性的增强 ,Q CdS的激子发射峰强度增大 ,且这种表面修饰效应随硫醇加入量的增大而增强 ,在一定硫醇加入量时的激子荧光发射强度达到最大 .由于介电局域效应 ,聚合物的加入使Q CdS的表面态荧光发光强度呈数量级增大 .另一方面 ,随着聚合物加入量的增加又会导致Q CdS的表面钝化 ,缺陷减小 ,表面态荧光发射峰相对减弱 。

LB型Q态CdS复合膜构象有序性研究

报道了在较高膜压及高沉积速度下硬脂酸镉LB膜与H2S反应制备纳米有序的有机分子／CdS纳米粒子复合膜，该膜在反应后仍能保持良好的-CH2-全反式排列，即形成纵向有机-无机复合超晶格材料．借助X射线衍射观察到H2S反应前后LB膜清晰的（001）级Bragg衍射峰，对应周期值为5．02nm，红外光谱结果亦表明获得了有序的LB型复合膜．由紫外可见光谱可知，生成的CdS纳米粒子禁带宽度（Eg）为3.46eV，与体相材料相比（2.42eV）蓝移了1.04eV·

单分散性的Q态CdS纳米粒子的制备与分离

采用十二硫醇作配体,十六烷基三甲基溴化铵作有机阳离子保护层,通过加入不同量的饱和H2S溶液与CdSO4在室温条件下搅拌反应,制备出3种不同粒径的Q态CdS纳米粒子.在合成CdS纳米微粒过程中,采用后沉淀尺寸分离技术,使用无水乙醇对初制备的CdS纳米微粒进行分步沉降分离,得到单分散性的Q态CdS纳米粒子.通过紫外可见光谱测定对其进行表征和研究.

Q态硫化镉纳米晶的制备、形态、量子尺寸效应与光催化性能

分别引入辛基硫醇作配体,十六烷基三甲基溴化铵(或四丁基溴化铵)作有机正离子合成CdS纳米簇合物.采用后沉淀分离技术,分别制备得到粒度分布窄、粒径2～5 nm的Q态CdS纳米晶粒.用紫外吸收光谱、透射电子显微镜、小角X射线衍射来测定粒径的大小.在紫外光谱、荧光光谱和X射线衍射上,表现出明显的量子尺寸效应.当粒径大到一定程度(大于10 nm)时,量子尺寸效应就不明显.用ESR研究Q态纳米粒子的光催化性能,结果表明加入纳米硫化镉颗粒可明显促使甲醇、乙醇发生光催化反应,释放出CH3- CHOH(对乙醇体系)或CH2OH(对甲醇体系),在有机合成上有着重要的应用价值.

偶奇q相干态的振幅立方压缩性质

研究结果表明，偶ｑ相干态呈现振幅立方压缩性质；奇ｑ相干态不呈现振幅立方压缩性质。

量子代数SU_q(4)的多分量q相干态表示

引入SUq（4）的多分量q相干态，讨论了密度算符在这种相干态中的表示和生成元的非齐次微分实现．

奇偶q 相干态的高阶反聚束效应(英文)

本文研究了奇偶ｑ 相干态的高阶反聚束效应，结果表明，当参数ｑ 和ｒ２ 在一定范围内取值时，奇偶ｑ 相干态都能呈现出高阶反聚束效应（Ｎ≥２），而且２ｎ＋ １ 阶的反聚束效应和２ｎ 阶的反聚束效应相同．

q变形相干态的亚泊松特性与反聚束效应

定义q变形相干态的Mandel Q参数,导出q变形Mandel Q参数和q变形二阶相关函数的关系,证明在q变形的情况下,单模光场的亚泊松特性与反聚束效应不是等价的,并对增光子k玻色子q相干态的亚泊松特性进行数值研究,结果表明亚泊松特性明显依赖于光子增加数目m.

一类新的q相干态及其量子起伏

文章以新的ｑ参数化方式，利用具有量子群对称性的ｑ变形量子谐振子Ｆｏｃｋ态｜ｎ＞生成ｑ变形量子谐振子相干态——一类新的ｑ相干态，找出了能产生并保持这类ｑ相干态的体系，定义了新的压缩概念——ｑ压缩。还讨论了新ｑ相干态的量子起伏，发现新ｑ相干态具有良好的量子起伏特性：当ｑ＜１时，两个正交分量的量子起伏可以同时小于相干态的最小不确定度（１／４）。新ｑ相干态具有ｑ压缩特性。

偶奇q相干态的振幅k次方（k＞3）压缩性质

研究结果表明，只有当以ｋ＞３）为奇数时，偶ｑ相干态呈现振幅ｋ次方压缩性质；无论ｋ为偶数还是奇数，奇ｑ相干态均不呈现压缩性质。

k玻色子q相干态的高阶反聚束效应

定义了q变形电磁场的高阶反聚束效应,并用数值计算的方法研究了k玻色子q相干态(k=3,4,5,…)的3阶反聚束效应.结果表明:对于k玻色子q相干态,存在着3阶反聚束效应;随着k的增大,3阶反聚束效应增强.

硬态Q235A长管胀形工艺实验研究

介绍了Q2 35A硬态材料长管无模具保护胀形工艺。研究其胀形工艺、模具结构 。

新型激发k玻色子q相干态的反聚束效应

量子群和量子代数由于在原子核物理学和量子光学等许多领域中有着广泛的应用前景,而引起了数学和物理学工作者的重视.产生新量子态并研究它的非经典特性是量子光学热点问题之一,最近,一种在某些典型的量子态上重复作用逆玻色湮没算符构造新型激发态的方法受到了关注.把这种新方法推广应用到具有量子群结构的k玻色子q相干态上,构造了新型激发k玻色子q相干态(aq-1)m|z,k,j〉q,并在k=3,4,5,6时对其反聚束效应进行研究,数值计算了光子增加数m对反聚束效应的影响.结果表明:随着m的增加,反聚束效应出现的区间明显增宽、强度增大;对于给定的q,当m足够大时,在0≤x≤100的广阔区间里,不论k为何值,q光场的二阶相关函数都恒等于同一个饱和值,即g(2)(0)≡q;这些都明显不同于旧型激发k玻色子q相干态(aq+)m|z,k,j〉q的情况.

激发k玻色子q相干态的亚泊松特性

用数值计算的方法研究了激发k玻色子q相干态aq+m|z,k,j>q(k≥3)的亚泊松特性.结果表明:亚泊松特性明显受到m(m为增加光子数目)的调节.当j=0时,未激发的态(m=0)不出现亚泊松分布,而激发态(m≠0)存在着强烈的亚泊松分布;当j≠0时,不论是m=0还是m≠0,都存在着亚泊松分布;亚泊松特性只出现在x(x=|z|2)较小的区间内,这与反聚束效应的情况不同.

激发k玻色子q相干态的高阶反聚束效应

用数值计算的方法研究了激发k玻色子q相干态aq+m|z,k,j〉q(k≥3)的3阶反聚束效应.结果表明,3阶反聚束效应受到m(m为增加光子数目)的调节:在主区域内(即小|z|2区内),当j=0时,激发态(m≠0)存在着强烈的3阶反聚束效应,而未激发的态(m=0)不存在3阶反聚束效应;当j≠0时,增加光子(激发)不利于3阶反聚束效应.

叠加q相干态的高阶反聚束效应

本文研究了文献 1 1构造的一般叠加 q相干态的高阶反聚束性质 ,并用数值计算的方法研究了叠加系数、变形参量对反聚束性质的影响 .

量子代数su_q(2)q相干态的耦合q积分核(英文)

当量子代数suq(2 )的两个不可约表示作余积时 ,引入耦合 q积分核将suq(2 )的耦合 q相干态与未耦合 q相干态联系起来 ,讨论了这种积分核与量子CG系数的关系和它的正交归一性 .

第二类奇偶q相干态及其性质

本文以新的参数化方式引入第二类奇偶ｑ相干态，并定义了ｑ压缩概念。第二类奇偶ｑ相干态的压缩效应和反聚束效应类似于奇偶相干态，但存在ｑ压缩效应。

增加光子奇偶q相干态的高阶压缩效应

通过数值计算研究了增加光子奇q相干态a+mq |α〉oq和增加光子偶q相干态a+mq |α〉eq的高阶压缩效应 结果表明 :当 q较小时 ,态a+mq |α〉oq 和a+mq |α〉eq 都能呈现出强烈的奇次方阶压缩效应 ,但无偶次方阶压缩效应 ,而且奇次方阶压缩随m的增大而增强 当m =0时a+mq |α〉oq 和a+mq |α〉eq 为光场振幅偶次幂的最小测不准态 ,但当m≠

态|Ψ^((3))〉_q中广义电场分量的偶数次N次方Y压缩

构造了由多模复共轭虚相干态、多模复共轭虚相干态的相反态和多模复共轭相干态的线性叠加所组成的一种新型的三态叠加多模叠加态光场 |Ψ(3) 〉q 利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ(3) 〉q中广义电场分量的偶数次等幂次N次方Y压缩特性 结果发现 :态|Ψ(3) 〉q 是一种典型的三态叠加多模非经典光场 ;当压缩次数N等于 2P且P为 2m′ + 1(m′ =0 ,1 ,2 ,… ,… )时 ,如果各模的初始相位 φj( j=1 ,2 ,3,… ,… ,q)、态间的初始相位差(θ1 -θ2 )、(θ1 -θ3)和 (θ2 -θ3) ,以及各单模相干态光场的总的平均光子数等分别满足各自的取值条件 ,则在这种情况下态 |Ψ(3) 〉q 的广义电场分量可呈现出偶数次的广义非线性等幂次 2 ( 2m′ + 1 )