聚乙二醇催化下的反常Reimer-Tiemann反应

自1876年Reimer-Tiemann反应(以下简称R-T反应)提出后,许多化学工作者曾对该反应进行了深入研究。1988年丁新腾等又报道了叔胺存在下的反常R-T反应。但以聚乙二醇(PEG)为相转移催化剂,催化R-T反应未见报道。本文报道了无水相存在下PEG催化的反常R-T反应,并对其催化行为从理论上进行了探讨。

初始扰动对于气液界面Rayleigh-Taylor不稳定性发展的影响

利用果冻实验技术研究几种不同初始扰动的气液界面Rayleigh-Taylor不稳定性发展过程。通过对不同波长和振幅的实验结果进行对比发现:波长是影响界面扰动发展的主要因素,并且在不同阶段影响的模式不同。在线性阶段,波长较短的扰动发展较快;在非线性阶段,则是波长较长的扰动发展较快。

ICF研究中的Rayleigh-Taylor不稳定性实验用靶

概述了当前研究Rayleigh Taylor不稳定性增长实验所用的靶型情况。从实验用靶来看,调制靶的设计正从平面向立体发展,出现了球形和柱形等新靶形,制备手段包括精密机械微加工、激光束、电子束和离子束加工、半导体工艺和微米纳米技术加工等。根据对国外新靶型的研究,结合国内工艺条件和实验需求,对国内可能采用的靶型进行了研究探索。

相转移催化Reimer-Tieman反应合成水杨醛

水杨醛,学名邻羟基苯甲醛,不仅是有机分析的重要试剂之一,而且在香料、农药等工业中也有广泛的用途。工业生产主要采用赖默-梯曼法及甲醛法。前法已有一百多年的历史,是工业上最早用于水杨醛生产的方法。其反应是,苯酚与氯仿在氢氧化钠溶液存在下生成水杨醛及其异构体对羟基苯甲醛。反应条件温和、操作简便,但产率低,一般仅为20%～35%,对羟基苯甲醛的产率为8%～12%。70年代相转移催化剂的开发。

R-T界面不稳定性及湍流混合的大涡模拟

采用大涡模拟 (LES)方法研究R T(Rayleigh Taylor)不稳定性 ,显示了不稳定发展的小扰动阶段、变形阶段、规则非线性阶段、不规则非线性阶段和湍流混合阶段界面演化与特征 ,分析了湍流混合层厚度增长的规律 ,同时还研究了湍流二阶相关量如动量、质量和能量通量在大尺度和亚格子尺度所占分量 ,验证了LES方法是处理R

胶束1,3-亚乙氧基链双季铵盐相转移催化反常Reimer-Tiemann反应

随着非均相有机合成的发展,活性高、功能多、用量少的相转移催化剂~[1～3]的研究与应用已有较多报道.1,3-亚乙氧基链双季铵盐是一种新的有效的双官能团相转移催化剂,在相催化反应中显示出优良的催化特性~[4,5].该类催化剂为既含有1,3-亚乙氧基链,末端又有季铵盐的结构(BTMO CI,BTMU CI),当氮上连有长链烷基(如十八碳烷基)后,形成的胶束双季铵盐相转移催化剂(BDMOU I)可相应地改变催化性能.

柱几何Rayleigh-Taylor不稳定性的数值模拟

给出了柱几何中流体力学方程组及其在数值模拟中采用的计算方法。对二维柱几何Rayleigh Taylor不稳定性进行数值模拟,在线性阶段与线性理论符合得很好;不稳定性增长进入非线性区域的阈值依赖于界面的位置,并且明显不同于平面情况。

高温超导材料R-T曲线自动测试

介绍了高温超导材料ＲＴ 曲线用微机的测试方法。通过通用接口总线ＧＰＩＢ（ＧｅｎｅｒａｌＰｕｒｐｏｓｅＩｎｔｅｒｆａｃｅ Ｂｕｓ），将多台测试仪器与微机连接。控制程序采用ＢＡＳＩＣ语言编程，使微机自动采集和处理数据并打印所得的曲线， 实现ＲＴ曲线自动测试。

高Bond数下黏性液滴的Rayleigh-Taylor不稳定性

给出了高Bond数下黏性液滴表面Rayleigh-Taylor线性不稳定性的分析解,这种不稳定性对于超音速气流作用下液滴破碎的早期阶段起着至关重要的作用．基于稳定性分析的结果,导出了用于估算稳定液滴的最大直径及液滴无量纲初始破碎时间的计算式,这些计算式与相关文献给出的实验和分析结果比较显示了良好的一致．

Rayleigh-Taylor不稳定性非线性特性的数值研究

以往对于单模态Rayleigh-Taylor(RT)不稳定性非线性特性的研究主要集中于推导和测量恒定的气泡推进速度上,而缺乏对液态尖钉区域非线性动力学特性的详细分析。采用耦合的Level-Set和Volume-of-Fluid(CLSVOF)界面捕捉方法对单模态RT不稳定性的发展过程进行了精确的数值模拟,并利用模拟得到的压力场和速度场信息对RT不稳定性非线性发展阶段的稳态动力学特性进行了分析。模拟结果表明,在液态尖钉根部由于惯性力作用而引起的水平冲击流会在此处形成一个局部最大压力点,由于此处惯性力与压强梯度的平衡,位于最大压力点附近的流动最终将达到稳态。通过理论分析,确定了此稳态流动中各稳态特征参数与初始扰动波长、惯性加速度之间的关系。这些特征参数的确定有助于将经典低速射流的相关理论扩展应用到RT不稳定性诱导雾化的研究领域。

高阶FD-WENO格式在数值求解Rayleigh-Taylor不稳定性问题中的应用

用高阶加权本质上无振荡有限差分格式(FD-WENO),求解重力作用下高密度比二维流体界面Rayleigh-Taylor不稳定性问题及激光烧蚀Rayleigh-Taylor不稳定性问题,均获得较为理想的数值结果.

黏性对内空泡诱导柱状液滴界面不稳定性的影响

Rayleigh-Taylor不稳定性存在于爆炸、液滴形成和液体喷雾等工程应用过程中,是流体力学关注的经典问题之一.内空泡振荡诱导液滴界面演化问题是其研究中基本模型之一,空泡振荡作用下液滴界面发生扰动并发展,其特征形态主要表现为破碎、通气和稳定.液体黏性是影响界面不稳定性发展的重要因素,文章通过建立高精度的数值模拟方法,开展液体黏性对内空泡诱导柱状液滴界面不稳定性的影响研究.在数值模拟中,基于开源OpenFOAM框架的多相可压缩求解器直接求解Navier-Stokes方程,采用isoAdvector的几何流体体积法捕捉界面演化特征.结果表明,液体黏性的增加会减缓空泡的收缩,进而减缓液滴界面扰动的发展,该影响下通气工况液滴通气发生时间增加,而稳定工况最大扰动幅值减小.最大扰动幅值的减小直接影响了液滴的特征形态,基于一系列数值模拟结果归纳得到液滴不稳定性相图.在文章讨论的参数范围内,随着黏性增加,小液滴(R_(d0)<2 mm)的形态从破碎转变为通气进而变成稳定;中液滴(2 mm <R_(d0)<3 mm)的形态从通气转变为稳定,不出现破碎形态;而大液滴(R_(d0)> 3 mm)的形态不随液体黏性改变,液滴形态会随着液体黏性增加趋于稳定.

可压缩流体的Rayleigh-Taylor和Kelvin-Helmholtz不稳定性

在状态方程为压力是密度的任意单值函数形式情况下,运用小扰动分析和奇异摄动法,给出了流体微扰方程渐近解和界面不稳定性的色散关系.分析表明:对Rayleigh-Taylor不稳定性,在重力场作用下流体可压缩性形成的密度分布是致稳因素;而扰动流体的膨胀收缩效应助长不稳定性的发展;上层重流体的可压缩性是稳定因素,下层轻流体可压缩性是失稳因素.而对Kelvin-Helmholtz不稳定性,流体可压缩性助长扰动的发展,是不稳定因素.

一种描述热敏电阻R-T特性的数学模型

本文提出了一个描述半导体热敏电阻 R- T特性的数学公式 ,这一公式不但能更精确描述热敏电阻的 R- T特性 。

NTC热敏电阻R-T特性探讨

文章提出精确表达NTC热敏电阻的温度与阻值（R-T）特性的数学模型,并对计算方法进行了探索,提高热敏电阻在工程应用中的使用特性。

高阶WENO格式数值粘性对模拟R-T不稳定性的影响

利用3、5、7和9阶精度WENO格式求解二维无量纲Euler和Navier-Stokes方程对可压缩流体中的Rayleigh-Tay-lor不稳定性进行了数值模拟.通过研究该不稳定性后期激发出的Kelvin-Helmholtz不稳定性的强弱,详细分析了数值粘性和物理粘性对数值解的影响.计算结果表明,无粘情况下,格式精度和网格数量决定了数值流场的细微结构,高精度密网格得到的数值解通常是非物理的;有粘情况下,当格式固有的数值粘性远小于物理粘性时,所得到的数值解一般是可信的.

抛物方程R-T元解的整体超逼近性质

利用积分恒等式证明了抛物方程R-T元解的超逼近性质,对R-T元通过插值后处理,得到了整体超收敛,并得到了后验误差估计。

辐射烧蚀界面的单模Rayleigh-Taylor不稳定性分析

首先对惯性约束聚变（ＩＣＦ）遇到的流体力学界面不稳定性作了简要的分析；其次讨论了ＲａｙｌｅｉｇｈＴａｙｌｏｒ（ＲＴ）不稳定性在ＩＣＦ中所起的作用；第三，根据一维数值计算结果，按照考虑密度梯度和烧蚀致稳的ＲＴ不稳定性增长的定标规律对不稳定性增长作了估计。最后在计算结果的讨论中，对有关实验测量提出某些倾向性的建议。

高温超导体R-T曲线虚拟仪器测试系统

本文采用基于Labview的虚拟仪器技术,设计完成了一套高温超导体R^T曲线虚拟仪器测试系统,通过IEEE488总线对电流源和纳伏表的控制,利用超导体在超导态时的零电阻特性,测量超导样品的超导电性,测量精度高,速度快,测试界面直观、友好。

流体可压缩性对Rayleigh-Taylor不稳定性影响机理分析

在等熵方程为压力是密度的任意单值函数形式情况下 ,分析了R T(Rayleigh Taylor)不稳定性中流体可压缩性的作用。在没有边界效应的条件下所作的分析表明 :在重力场作用下流体可压缩性形成的密度分布是R T不稳定性中的致稳因素 ,而扰动流体的膨胀 (收缩 )效应助长R T不稳定性的发展 ;上层重流体的可压缩性是稳定因素 ,而下层轻流体的可压缩性是失稳因素。从扰动发展驱动力和扰动带动的等效质量两个方面对该结论的物理机制进行了分析。