两参数变形量子代数SU（1，1）_（q，s）的相干态及其性质

利用ＳＵ（１，１）_（ｑ，ｓ）量子代数的两参数变形振子构造出归一化的ＳＵ（１，１）_（ｑ，ｓ）相干态，证明了ＳＵ（１，１）_（ｑ，ｓ）量子代数的表示基是正交的，并讨论了它的相干态的归一性和完备性。指出（ＳＵ（１，１）_（ｑ，ｓ）相干态的相干性受参数ｑ、ｓ的影响。

高Q Kerr介质中双模SU(1,1)相干态场与三能级原子的量子纠缠

研究了在高Q Kerr介质腔中,关联双模SU(1,1)相干态场与V型、Λ型和Ξ型三能级原子相互作用的量子纠缠性质。采用数值计算方法,详细讨论了Kerr效应对模场和原子之间纠缠程度的影响。研究发现在高Q Kerr介质腔中,模场与原子之间的纠缠受到Kerr效应影响的规律是一致的,在介质参数达到一定值前,模场与原子之间的纠缠随介质参数的增大而增大,超过这一定值后反而会降低它们之间的纠缠。

利用量子代数SU(1,1)_(q,s)的 Holstein-Primakoff实现讨论双参数变形Jaynes-Cummings模型

本文利用量子代数 SU(1,1)_(q,s)的 Holstein-Primakoff 实现讨论了双参数变形Jaynes-Cummings 模型,并给出了布居数反转的时间演化表达式.

双参数变形光子相位算符与双参数变形量子群SU(1,1)_(q,s)相干态

本文构造了双参数变形光子相位算符，研究了它与双参数变形量子群SU（1，1）q,s相干态之间的关系，得到了一些新的结果．

利用双参变形自旋相干态计算量子代数SU(2)_(q,s)的Clebsch-Gordan系数

利用量子代数SU（2）q,s的双参数变形自旋相干态，通过引入量子代数SU（2）q，s的不可约表示张量积空间的Bargmann表示，导出了这一表示中不可约表示基底、双参数变形自旋相干态以及算符的表达式．最后导出了量子代数SU（2）q,s在双参数变形自旋相干态下的Clebsch－Gordan系数．

双参数变形量子代数SU（1，1）_（q，s）的Nodvik实现和Holstein—Primakoff实现

给出了双参数变形量子代数ＳＵ（１，１）ｑ，ｓ的Ｎｏｄｖｉｋ实现和Ｈｏｌｓｔｅｉｎ－Ｐｒｉｍａｋｏｆｆ实现，并给出了ＳＵ（１，１）ｑ，ｓ，和双参数变形振子的变形映射。

利用SU（2）_（q，s）量子代数的两参数变形振子实现讨论SU（2）_（q，s）相干态

利用ＳＵ（２）ｑ，ｓ量子代数的两参数变形振子实现构造出与Ｐｅｒｅｌｏｍｏｖ相干态形式不同的ＳＵ（２）ｑ，ｓ相干态．证明了ＳＵ（２）ｑ，ｓ，量子代数的表示基是正交的，并讨论了它的相干态的归一性和完备性．指出ＳＵ（２）ｑ，ｓ相干态的相干性受参数ｑ，ｓ的影响，它比单参数变形ＳＵ（２）ｑ相干态更具一般性．

量子振动系统的高阶微扰理论(续)

根据一维玻色量子振动系统的湮灭算符和产生算符的实么正变换理论 ,SU(1,1)Lie代数 ,对量子振动系统的高阶微扰理论进行详细研讨。结果表明 。

多模双参数变形相干态

借助一个满足量子Ｈｅｉｓｅｎｂｅｒｇ－Ｗｅｙｌ代数（Ｈ－Ｗ_（ｑ，ｓ）代数）的多模算符，给出了量子代数ＳＵ（２）_（ｑ，ｓ）和ＳＵ（１，１）_（ｑ，ｓ）的ｋ（ｋ≥２）模实现，并构造了相应的相干态。

双参数变形多模玻色算符的代数结构及其应用(Ⅱ)

给出了双参数变形量子代数ＳＵ（２）ｑ，ｓ和ＳＵ（１，１）ｑ，ｓ的多模Ｊｏｒｄａｎ－Ｓｃｈｗｉｎｇｅｒ实现。

基于代数动力学方法实现一类相干态的构建

最近提出的一个构建相干态的方案中,需要精确求解一个时间相关的常微分方程。基于代数动力学理论,利用该方程具有的SU(1,1)动力学对称性,提出了对此方程在含时系数取任意函数形式时的统一的精确求解方法,并且得到了严格的解析解。运用这个精确解,就可以构造相应物理系统的精确相干态的具体表达式。给出了一个解例,即频率取"快变"函数的情形。利用得到的精确结果,讨论了这个系统的量子涨落(量子噪声)随时间演化的情况。针对动量算符不确定度随时间演化的曲线的性态,指出在制备这个系统压缩态时可以利用的一些性质。最后,讨论了这个量子系统的不确定关系随时间演化的情况。