Pr-Fe-V-Ti合金系ThMn_(12)型化合物及氮化物的合成与磁性

本文报导成功地合成了Ti或V,Ti同时稳定的镨系1∶12相化合物.Pr(Fe,V)12化合物不存在,PrFe11Ti化合物仅在1110℃-1030℃狭窄的温度范围内形成,以部分V替代Ti,可使1∶12相形成温度范围明显增大,形成温度降低.氮化之后,ThMn12结构不变,但体积膨胀约4.5%.PrFe11V1-xTixNδ((0.2≤x≤1)合金样品的饱和磁化强度为144～150emu g,居里温度为457℃～477℃,各向异性场大于7T.

CaCu_5型和ThMn_（12）型三元稀土化合物的形成规律

用模式识别－化学键参数方法对含稀土的三元系中ＣａＣｕ＿５型和ＴｈＭｎ＿１２型金属间化合物的形成规律进行总结和探讨，提出较可靠的形成判据。并用形成判据对新研究的三元系化合物形成有关情况作计算机预报．

ThMn12结构的R-Fe-M新型永磁化合物

一、引言钕铁硼的出现,是重大的突破。它是铁基材料,钕的资源丰富,磁能积创记录。但它的磁性热稳定性和抗蚀性差,也令人烦恼。这方面的改进、进展也是有的。另辟蹊径,寻找新材料、是又一新动态。本文报导热点ThMn 12结构的R-Fe-M新型永磁化合物的研究结果。二、结构与成分新的永磁化合物有时也记作RFe10M2。它是三元而非膺二元。

辅酶B_（12）Costa型模型化合物的合成与表征

合成了以Ｎ，Ｎ′一双（２，３－丁二酮－２－亚胺－３－肟）丙二胺为平面配体的烷基钴Ｓｃｈｉｆ碱－肟类辅酶Ｂ１２Ｃｏｓｔａ型模型化合物［ＲＣｏ（ＤＯ）（ＤＯＨ）ｐｎ·Ｈ２Ｏ］，其中，Ｒ＝ｎＣ３Ｈ７；ｎ－Ｃ４Ｈ７；ｉＣ４Ｈ９；ｎＣ５Ｈ１１；Ｃ－Ｃ６Ｈ１１；Ｃ６Ｈ５ＣＨ２，用紫外可见光谱、红外光谱、元素分析和ＨＮＭＲ进行了表征，讨论了不同Ｒ基加入对配合物的影响，为探讨辅酶Ｂ１２诱导的重排反应机理。

金属间化合物ErFe_(12-x)Mn_x的结构和磁性

研究了Mn对金属间化合物ErFe12 -xMnx 的结构和磁性的影响 .2 0≤x≤5 0成分范围内的ErFe12 -xMnx 化合物具有单相ThMn12 型结构 .晶格常数a和c及单胞体积V随Mn成分的增加而增大 .ErFe10 Mn2 和ErFe9Mn3 化合物的热磁曲线上出现了自旋重取向转变 ,ErFe8Mn4化合物的热磁曲线上出现了补偿点 .随着Mn成分增加 ,居里温度TC 单调降低 ,过渡金属次晶格磁矩 μT 单调减小 .

二十面体多硼氢B_(12)H_(12)^(2-)阴离子化合物及其在火炸药中的应用研究进展

系统概述了二十面体闭笼型硼氢阴离子B_(12)H_(12)^(2-)及火炸药研究中的相关化合物的制备、热行为、热化学、能量性质;展望了此类多硼氢化合物在此领域中的应用前景。指出未来多硼氢化合物推进剂研究的主要方向为:以理论计算为基础,以多硼氢化合物完全燃烧为目标,设计、合成、筛选出在火炸药体系中高效率释放其固有能量的新的高能和超高能B_(12)H_(12)^(2-)离子衍生物。附参考文献158篇。

化合物YCo_(12-x)Ti_x和YFe_(12-x)Ti_x的结构与磁性

通过 X射线衍射分析和磁性测量研究了化合物 YCo1 2 - x Tix 和 YFe1 2 - x Tix 的结构与磁性 .结果表明 ,化合物 YCo1 2 - x Tix 和 YFe1 2 - x Tix 均具有 Th Mn1 2 型结构 ,室温下为单轴磁晶各向异性 .随着 Ti含量的增加 ,YCo1 2 - x Tix 的居里温度 Tc显著降低 ,而 YFe1 2 - x Tix 的居里温度 Tc 几乎不变 .所有化合物的饱和磁化强度Ms和磁晶各向异性场 Ha 随着 Ti含量的增加而降低 ,这可以用双次晶格模型来解释 .

金属间化合物YFe_(12-x)Mn_x的结构和磁性

研究了 Mn含量对金属间化合物 YFe12 - x Mnx结构和磁性的影响。 2 .0≤ x≤ 5.0范围内的 YFe12 - x Mnx 化合物具有单相 Th Mn12 型结构。随着 Mn含量增加 ,晶格常数 a、c和单胞体积 V增大 ,居里温度 TC和分子饱和磁矩μs单调降低。

ThMn_(12)型磁体的矫顽力

一、前言自1983年宣布出现性能优良的ReFeB磁体以来,又开始了新的金属互化物永磁材料的研究工作.至今最令人感兴趣的材料可能是富铁稀土化合物相,其晶体结构为ThMn_(12)型(1:12磁体).

金属间化合物ErFe_(11-x)Mn_x Ti的结构和磁性

研究了Mn部分替代ErFe1 1 Ti中的Fe对化合物结构和磁性的影响 .利用真空电弧熔炼和真空热处理制备了ErFe1 1 -xMnxTi(x=1 .5 ,2 .0 ,3 .0 ,4.0 ,5 .0 ,6.0 )化合物样品 .室温粉末样品的X射线衍射和热磁曲线测量表明 :2 .0≤x≤ 5 .0成分范围内的ErFe1 1 -xMnxTi化合物具有ThMn1 2型结构 ,且具有良好的单相性 .随着Mn含量的增加 ,晶格常数以及单胞体积增大 ;在ErFe9Mn2 Ti化合物的热磁曲线上观察到了自旋重取向转变 .随着Mn含量的增加 ,居里温度单调降低 ,过渡金属次晶格磁矩单调减小 .化合物在 4.4K温度下的饱和磁矩随Mn含量的增加而逐渐减小 ,在x=3 .0附近的某一成分点为零 。

金属间化合物SmFe_(10.5-x)Mn_xMo_(1.5)(x=2.5～5.0)的结构与磁性

利用真空电弧炉和真空热处理制备了SmFe10.5-xMnxMo1.5(x=2.5,3.0,3.5,4.0,4.5,5.0)化合物样品,采用粉末X射线衍射(XRD)和磁性能测量的方法,研究了Mn替代部分Fe对化合物的结构和磁性能的影响。XRD分析表明,SmFe10.5-xMnxMo1.5(x=3.0,3.5,4.0,4.5,5.0)化合物均为ThMn12型四方结构,晶格常数和单胞体积均随Mn含量的增加而单调增大。磁性能测量表明,样品的居里温度、饱和磁化强度和过渡金属亚晶格磁矩都随Mn含量的增加而下降。

双帽Keggin型杂多阴离子[H_4As_3Mo_(12)O_(40)]~–和Keggin型杂多酸H_3PM_(12)O_(40)(M=Mo,W)质子化的DFT研究

选用B3LYP方法在LanL2MB水平下,对双帽α-Keggin型杂多阴离子[H4As3Mo12O40]–的电子结构和质子的定位进行了密度泛函理论(DFT)研究.结果表明,双帽的形成大大影响了杂多阴离子[As3Mo12O40]5-的电子结构和性质,NBO分析显示参与成帽的三桥氧上的电子密度比双桥氧上的要大,简单地从电荷密度来看,质子将首先在三桥氧上定域成键,但通过比较质子定域在几种桥氧上质子化稳定化能的大小,发现[H4As3Mo12O40]–中的四个质子将在八个双桥氧中的其中四个氧原子上定位,而不是如文献中报道的在四个三桥氧上定域成键.对杂多酸H3PM12O40(M=Mo,W)中质子的定位也进行了理论计算并与文献进行了比较,结果显示,H3PMo12O40中质子是定位在双桥氧上;而H3PW12O40中质子将优先在双桥氧上定位,但也可在端氧上定位;这一结果与文献报道的相一致.

DyFe_(11-x)Mn_xTi赝三元化合物的结构和磁性

研究了Mn部分替代DyFe11Ti中的Fe对化合物结构和磁性的影响.利用真空电弧熔炼和真空热处理制备了DyFe11-xMnxTi(1.0≤x≤5.0)化合物样品.X-射线衍射和热磁曲线测量表明:用Mn部分取代DyFe11Ti中的Fe仍保持ThMn12型结构,且具有较好的单相性;晶格常数a和单胞体积V随Mn含量的增加而增大;在DyFe7Mn4Ti化合物的热磁曲线上观察到了补偿点;随着Mn含量的增加,化合物在4.4 K温度下的饱和磁化强度逐渐减小,在某一成分点为零.而后随Mn含量的继续增加而增大.

金属间化合物SmFe11-xMnxTi的结构和磁性

研究了Mn部分替代SmFe11Ti中的Fe对化合物结构和磁性的影响.利用真空电弧熔炼和真空热处理制备了SmFe11-xMnxTi(x=2.0,3.0,4.0,5.0,6.0)化合物样品.室温粉末样品的X射线衍射和热磁曲线测量表明:2.0≤x≤6.0成分范围内的SmFe11-xMnxTi化合物具有ThMn12型结构,且具有良好的单相性.随着Mn替代量的增加,单胞体积增大.所有上述成分范围的化合物都存在自发磁化现象.SmFe11-xMnxTi化合物的居里温度随Mn替代量的提高迅速下降.化合物在4.4 K温度下的饱和磁矩和过渡金属次晶格磁矩随Mn替代量的增加而单调减小.

金属间化合物Tb(Fe1-xMnx)11.3Nb0.7的结构和磁性

研究了Mn部分替代TbFe11.3Nb0.7中的Fe对化合物结构和磁性的影响.利用真空电弧熔炼和真空热处理制备了Tb(Fe1-xMnx)11.3Nb0 7(x=0.05,0.10,0.15,0.20)化合物样品.粉末样品的X射线衍射和热磁曲线测量表明:用Mn部分取代TbFe11.3Nb0.7中的Fe仍保持ThMn12型结构,且具有较好的单相性.晶格常数a和单胞体积V随Mn含量的增加而增大,但晶格常数c的增大比较平缓.所有这些化合物中都存在自发磁化现象,且其居里温度均≥300K.随着Mn含量的增加,化合物在4.4 K温度下的饱和磁化强度逐渐减小,平均每个Mn原子替代引起的饱和磁矩的降低约为3.4μB,过渡金属次晶格磁矩随Mn含量的增加也单调减小.

金属间化合物RFe_8Mn_4的结构和磁性

通过X射线衍射和磁测量研究了金属间化合物RFe8Mn4 (R =Y ,Gd ,Ho和Er)的结构和磁性 .所有这些化合物都具有单相ThMn12 型结构 ,其晶格常数a ,c和单胞体积V随原子序数增加而减小 .HoFe8Mn4 和ErFe8Mn4 化合物的热磁曲线上出现了补偿点 ,补偿点温度分别为 95K和 70K左右 .

金属间化合物Y(Fe_(1-x)Co_x)_(11.3)Nb_(0.7)的磁性能机制研究

通过X射线衍射和磁性测量方法研究了金属间化合物Y(Fe1 -xCox) 1 1 .3 Nb0 .7(x =0 ,0 0 5 ,0 10 ,0 2 0 )的结构与磁性能。粉末样品的X射线衍射和热磁曲线测量表明 ,所有Y(Fe1 -xCox) 1 1 .3Nb0 .7(x =0 ,0 0 5 ,0 10 ,0 2 0 )化合物具有ThMn1 2 型结构 ,具有良好的单相性。Co替代Fe引起居里温度显著提高和晶格常数的单调减小 ,室温下的饱和磁化强度Ms 随Co含量的增加在x =0 1～ 0 2之间呈现极大值 ,各向异性场Ba 随x的增加 。

金属间化合物RFe_(6.5)Mn_4Mo_(1.5)的结构和磁性

通过X射线衍射和磁性能测量的方法研究了金属间化合物RFe6.5Mn4Mo1.5(R=Y、Nd、Tb和Ho)的结构和磁性。所有这些化合物都具有单相ThMn12型结构,其晶格常数a、c和单胞体积V随原子序数的增加而减小。

金属间化合物Ni_3Si的脆性改善现状

金属间化合物Ni_3Si作为一种重要的L12型化合物,具有广阔的发展前景。综述了Ni_3Si的基本特性和脆性机理;阐述了目前Ni_3Si主要制备方法的原理、工艺过程、发展现状以及主要优缺点,并指出了存在的问题及今后的发展趋势。

n型Ba_yNi_xCo_(4-x)Sb_(12)化合物的热电性能

系统地研究了Ba填充分数及Ni含量对n型BayNixCo4 -xSb1 2 (x =0— 0 .1,y =0— 0 .4 )化合物热性能及电性能的影响规律 .n型BayNixCo4 -xSb1 2 的热导率随Ba填充分数的增加而显著下降 ,当Ba填充分数为 0 .3时 ,热导率随Ni含量的增加而降低 ,在x =0 .0 5时 ,热导率达到最小值 ,晶格热导率随Ni含量的增加单调降低 .电子浓度和电导率随Ba填充分数及Ni含量的增加而增加 ,塞贝克系数则随Ba填充分数及Ni含量的增加而减小 .对于Ba0 .3Ni0 .0 5Co3.95Sb1 2 试样 ,得到了 1.2最大无量纲热电性能指数ZT .