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Ar^+/Ar, O_2^+/O_2 and N_2^+/N_2 Elastic Momentum Collision Cross Sections: Calculation and Validation Using the Semi-Classical Model
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作者 Djilali BENYOUCEF Mohammed YOUSFI 《Plasma Science and Technology》 SCIE EI CAS CSCD 2014年第6期588-592,共5页
The aim of this paper is to obtain relevant sets of collision cross sections of the parent ions in low pressure discharges in argon, oxygen, and nitrogen, i.e., Ar+ in Ar, O2+ in O2 and N2+ in N2. These ion data ar... The aim of this paper is to obtain relevant sets of collision cross sections of the parent ions in low pressure discharges in argon, oxygen, and nitrogen, i.e., Ar+ in Ar, O2+ in O2 and N2+ in N2. These ion data are first discussed and then validated from comparisons between the calculated transport coefficients and those measured in the literature. The elastic momentum transfer collision cross sections are determined from a semi-classical approximation for the phase shift calculation based on a 12-6-4 inter-particle potential while ion transport coefficients are determined versus the reduced electric field from Monte Carlo simulations. 展开更多
关键词 inter-particle interaction potentials phase shift JWKB (Jeffreys WentzelKramers Brillouin) momentum collision cross sections Monte Carlo simulation ion trans-port coefficient
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Laser-induced collisional energy transfer in Sr-Li system
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作者 陈德应 鲁振中 +3 位作者 樊荣伟 夏元钦 周志刚 季一勤 《Chinese Physics B》 SCIE EI CAS CSCD 2012年第8期167-172,共6页
A four-state model considering the relative velocity distribution function for calculating the cross section of laserinduced collisional energy transfer in a Sr Li system is presented and profiles of laser-induced col... A four-state model considering the relative velocity distribution function for calculating the cross section of laserinduced collisional energy transfer in a Sr Li system is presented and profiles of laser-induced collision cross section are obtained. The resulting spectra obtained from different intermediate states are strongly asymmetrical in an opposite asymmetry. Both of the two intermediate states have contributions to the final state, and none of the intermediate states should be neglected. The peak of the laser-induced collisional energy transfer (LICET) profile shifts toward the red and the FWHM becomes narrower obviously with laser field intensity increasing. A cross section of 1.2 × 10^-12 cm2 at a laser field intensity of 2.17 ×107 V/m is obtained, which indicates that this collision process can be an effective way to transfer energy selectively from a storage state to a target state. The existence of saturation for cross section with the increase of the laser intensity shows that the high-intensity redistribution of transition probabilities is an important feature of this process, which is not accounted for in a two-state treatment. 展开更多
关键词 laser-induced collisional energy transfer collision cross section Sr-Li system
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Laser-induced quadrupole-quadrupole collisional energy transfer in Xe-Kr
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作者 鲁振中 陈德应 +1 位作者 樊荣伟 夏元钦 《Chinese Physics B》 SCIE EI CAS CSCD 2011年第6期202-206,共5页
By considering the relative velocity distribution function and multipole expansion interaction Hamiltonian, a three-state model for calculating the cross section of laser-induced quadrupole-quadrupole collisional ener... By considering the relative velocity distribution function and multipole expansion interaction Hamiltonian, a three-state model for calculating the cross section of laser-induced quadrupole-quadrupole collisional energy transfer is presented. Calculated results in Xe-Kr system show that in the present system, the laser-induced collision process occurs for -4 ps, which is much shorter than the dipole-dipole laser-induced collisional energy transfer (LICET) process. The spectrum of laser-induced quadrupole quadrupole collisional energy transfer in Xe-Kr system has wider tunable range in an order of magnitude than the dipole-dipole LICET spectra. The peak cross section decreases and moves to the quasi-static wing with increasing temperature and the full width at half peak of the profile becomes larger as the system temperature increases. 展开更多
关键词 laser-induced collisional energy transfer collisional cross section Xe-Kr system
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Positron total cross sections for collisions with N_2 and CO_2 at 30-3000 eV
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作者 施德恒 刘玉芳 +2 位作者 孙金锋 朱遵略 杨向东 《Chinese Optics Letters》 SCIE EI CAS CSCD 2006年第3期125-127,共3页
The total (elastic plus inelastic) cross sections for positron scattering from N2 and CO2 over the incident energy range from 30 to 3000eV are calculated using the additivity rule model at Hartree-Fock level. A comp... The total (elastic plus inelastic) cross sections for positron scattering from N2 and CO2 over the incident energy range from 30 to 3000eV are calculated using the additivity rule model at Hartree-Fock level. A complex optical model potential modified by incorporating the concept of bonded atom, which takes into account the overlapping effect of electron clouds between two atoms in a molecule, is employed to calculate the total cross section of positron-molecule scattering. The calculated total cross sections are in good agreement with those reported by experiments and other theories over a wide energy range. 展开更多
关键词 TCS Positron total cross sections for collisions with N2 and CO2 at 30-3000 eV THAN
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等离子体隐身机理研究 被引量:33
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作者 莫锦军 刘少斌 袁乃昌 《现代雷达》 CSCD 北大核心 2002年第3期9-12,共4页
等离子体隐身技术作为一种全新的隐身概念 ,日益受到人们的关注。本文首先简要介绍等离子体隐身的发展现状 ;然后分别从折射效应和吸收衰减两方面详细论述等离子体隐身的基本原理 ,说明等离子体隐身是一种很有前途的隐身方法。
关键词 等离子体隐身 折射效应 吸收衰减 雷达 散射截面 飞行器
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H2诱导Cs(6DJ→Cs(7PJ′)碰撞转移截面 被引量:3
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作者 周冬冬 王大贵 +3 位作者 王雪燕 穆尼赛 戴康 沈异凡 《激光杂志》 CAS CSCD 北大核心 2010年第1期28-29,共2页
Cs蒸气置于十字交叉加热炉中,充入不同气压的H2,激光双光子激发Cs原子至6D3/2态,利用原子荧光光谱方法,研究了H2诱导6DJ→7PJ,的碰撞能量转移。测量不同氢气密度下直接6D3/2→6P3/2和敏化6D5/2→6P3/2,7P3/2→6S1/2和7P1/2→6S1/2的时... Cs蒸气置于十字交叉加热炉中,充入不同气压的H2,激光双光子激发Cs原子至6D3/2态,利用原子荧光光谱方法,研究了H2诱导6DJ→7PJ,的碰撞能量转移。测量不同氢气密度下直接6D3/2→6P3/2和敏化6D5/2→6P3/2,7P3/2→6S1/2和7P1/2→6S1/2的时间积分荧光强度,利用四粒子的速率方程分析,得到了6D3/2→7P3/2,6D3/2→7P1/2,6D5/2→7P3/2和6D5/2→7P1/2碰撞转移截面分别为(3.1±0.8)×10-16,(1.7±0.4)×10-16,(1.5±0.4)×10-16,(1.3±0.3)×10-16cm2。7PJ′态的猝灭截面分别为(2.5±0.6)×10-16cm2(对7P3/2)和(4.0±1.0)×10-16cm2(对7P1/2),它们主要是通过Cs(7PJ′)+H2→CsH+H反应产生的,而反应的相对活动性顺序为7P1/2>7P3/2。 展开更多
关键词 激光光谱 碰撞能量转移 原子荧光:截面 Cs*+H2
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Influence of the gassing materials on the dielectric properties of air 被引量:2
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作者 张含天 厉天威 +4 位作者 罗兵 吴翊 杨飞 孙昊 唐力 《Plasma Science and Technology》 SCIE EI CAS CSCD 2017年第5期68-73,共6页
Influence of the gassing materials, such as PA6, PMMA, and POM on the dielectric properties of air are investigated. In this work, the fundamental electron collision cross section data were carefully selected and vali... Influence of the gassing materials, such as PA6, PMMA, and POM on the dielectric properties of air are investigated. In this work, the fundamental electron collision cross section data were carefully selected and validated. Then the species compositions of the air–organic vapor mixtures were calculated based on the Gibbs free energy minimization. Finally, the Townsend ionization coefficient, the Townsend electron attachment coefficient and the critical reduced electric field strength were derived from the calculated electron energy distribution function by solving the Boltzmann transport equation. The calculation results indicated that H;O with large attachment cross sections has a great impact on the critical reduced electric field strength of the air–organic vapor mixtures. On the other hand, the vaporization of gassing materials can help to increase the dielectric properties of air circuit breakers to some degree. 展开更多
关键词 air circuit breaker gassing materials Boltzmann equation analysis dielectric properties EEDF critical reduced electric field strength electron collision cross section
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Rb-Ne光学碰撞精细结构转移截面
8
作者 孙茂珠 王淑英 +2 位作者 孟繁新 戴康 沈异凡 《新疆大学学报(自然科学版)》 CAS 2007年第3期314-317,共4页
用非共振激光激发光学薄的Rb蒸汽和低密度Ne的混合系统,通过测量Rb5PJ的荧光强度,得到了Rb-Ne态预离解率之比和Rb5P精细结构转移截面,分析了转移截面随压强变化的原因.
关键词 碰撞能量转移 荧光 碰撞截面
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Rb-Ne光学碰撞能量转移
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作者 孙茂珠 戴康 沈异凡 《石河子大学学报(自然科学版)》 CAS 2007年第4期521-524,共4页
在气体样品池条件下,研究了Rb(5Pj)+Ne碰撞能量转移过程。将调频半导体激光器的波长稍微调离共振线,用激光激发光学薄的Rb蒸汽和低密度Ne的混合系统,激发态RbNe(E)通过解离或碰撞转移产生出Rb5P态。在不同的Ne气压下,测量直接荧光5P1/2... 在气体样品池条件下,研究了Rb(5Pj)+Ne碰撞能量转移过程。将调频半导体激光器的波长稍微调离共振线,用激光激发光学薄的Rb蒸汽和低密度Ne的混合系统,激发态RbNe(E)通过解离或碰撞转移产生出Rb5P态。在不同的Ne气压下,测量直接荧光5P1/2→5S1/2和5P3/2→5S1/2转移荧光,由谱线的峰值强度比给出Rb5Pj态布居的相对大小,利用速率方程和最小二乘法得到碰撞转移截面和碰撞转移速率系数。实验结果表明,Rb5Pj精细结构碰撞转移截面是8.33×10-18cm2(当压强P>133Pa)和5.94×10-17cm2(当压强P<133Pa),相应的转移速率系数是5.53×10-13cm3/s和3.94×10-12cm3/s。最后分析了转移截面随压强变化的原因。 展开更多
关键词 碰撞能量转移 荧光 碰撞截面
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Cs(7D_J)+Cs(6S_(1/2))间的碰撞能量转移
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作者 王敏 王君 +2 位作者 戴康 王倩 沈异凡 《激光杂志》 CAS CSCD 北大核心 2009年第3期8-9,共2页
脉冲激光双光子激发Cs(6S1/2)到Cs(7DJ)态,在样品池条件下,利用原子荧光光谱方法研究了Cs(7DJ)+Cs(6S1/2)的碰撞能量转移过程。利用三能级模型的速率方程分析,在不同的Cs(6S 1/2)密度下,通过对直接荧光和转移荧光的时间积分荧光强度测量... 脉冲激光双光子激发Cs(6S1/2)到Cs(7DJ)态,在样品池条件下,利用原子荧光光谱方法研究了Cs(7DJ)+Cs(6S1/2)的碰撞能量转移过程。利用三能级模型的速率方程分析,在不同的Cs(6S 1/2)密度下,通过对直接荧光和转移荧光的时间积分荧光强度测量,得到了7D5/2→7D3/2精细结构转移截面为σ=(2.9±0.7)×10-14cm2。而碰撞转移到7DJ以外的猝灭截面分别为(7.4±2.1)×10-14cm2(对J=5/2)和(6.6±1.8)×10-14cm2(对J=3/2)。结合已有的实验结果,得到7DJ转移到8P态的截面分别为(0.6±0.3)×10-14cm2(对J=5/2)与(0.8±0.4)×10-14cm2(对J=3/2)。7DJ态主要是通过碰撞能量合并的逆过程〔即7DJ+6S→5D+6P〕猝灭。 展开更多
关键词 激光光谱 碰撞能量转移 荧光 截面 CS
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Cs_2(B^1Π_u)态与基态Cs原子间的碰撞激发转移
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作者 王敏 周冬冬 +4 位作者 王雪燕 穆尼赛.努 戴康 王倩 沈异凡 《光谱学与光谱分析》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2009年第11期2889-2892,共4页
在Cs2密度约为2×1013cm-3的纯Cs样品池中,脉冲激光激发Cs2(X1Σg+)至B1Πu态,利用原子和分子荧光光谱方法研究了Cs2(B1Πu)+Cs(6S)的碰撞激发转移过程。用736nm激发Cs2到B1Πu(v<10),这时预解离不发生。由B1Πu→X1Σg+时间分... 在Cs2密度约为2×1013cm-3的纯Cs样品池中,脉冲激光激发Cs2(X1Σg+)至B1Πu态,利用原子和分子荧光光谱方法研究了Cs2(B1Πu)+Cs(6S)的碰撞激发转移过程。用736nm激发Cs2到B1Πu(v<10),这时预解离不发生。由B1Πu→X1Σg+时间分辨跃迁信号得到B1Πu态的辐射寿命为(35±7)ns,B1Πu态与Cs原子碰撞转移总截面为(4.0±0.5)×10-14cm2。用705nm激发至B1Πu(v>30)态,这时发生预解离,在不同的Cs密度下,测量了I(D1),I(D2)和分子带的时间积分荧光的相对强度,得到了预解离率为(4.3±1.7)×106s-1(对预解离到6P3/2)和(4.7±1.9)×106s-1(对预解离至6P1/2);碰撞转移截面为(0.45±0.18)×10-14cm2(对转移到6P1/2)和(4.3±1.7)×10-14cm2(对转移到6P3/2)。结果表明,如果B1Πu(v)是束缚的,6P原子由碰撞转移产生;如果B1Πu(v)是预解离的,则6P原子由预解离和碰撞转移产生。 展开更多
关键词 碰撞能量转移 预解离 荧光 截面 CS2
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亚稳态分子CO(a^3П)的电子态猝灭截面的络合物模型
12
作者 梁远博 王小涓 +1 位作者 胡义华 曹德兆 《广东工业大学学报》 CAS 2001年第3期54-56,共3页
根据碰撞络合物模型 ,在最大作用势取向和平均取向两种情况下 ,计算了亚稳态分子CO(a3П)的电子态猝灭的截面 。
关键词 CO(a^3п) 碰撞络合物模型 亚稳态分子 电子态猝灭 猝灭机理 猝灭截
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激发态Cs(6P)原子间碰撞能量转移截面
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作者 张刚台 张美光 《宝鸡文理学院学报(自然科学版)》 CAS 2009年第2期47-49,共3页
目的研究Cs(6P3/2)+Cs(6P3/2)→Cs(nLJ=8S1/2,4F5/2,4F7/2)+Cs(6S1/2)碰撞能量合并过程。方法利用一台单模半导体激光器共振激发6P3/2态,利用另一与泵浦激光束反向平行的单模激光束作为吸收线探测激发态原子密度及其空间分布,吸收线调至... 目的研究Cs(6P3/2)+Cs(6P3/2)→Cs(nLJ=8S1/2,4F5/2,4F7/2)+Cs(6S1/2)碰撞能量合并过程。方法利用一台单模半导体激光器共振激发6P3/2态,利用另一与泵浦激光束反向平行的单模激光束作为吸收线探测激发态原子密度及其空间分布,吸收线调至6P3/2→8S1/2跃迁,并可平行于泵浦激光束移动。由激发态原子密度和谱线的荧光强度比得到碰撞能量合并的截面。结果碰撞转移到8S1/2,4F5/2和4F7/2的截面分别是(5.43±1.56)×10-16cm2,(4.89±1.16)×10-16cm2和(6.17±1.60)×10-16cm2。结论计算结果是准确的并与其它实验结果进行了比较。 展开更多
关键词 碰撞能量转移 截面 速率系数 荧光 CS
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Rb_2分子激发态与基态原子碰撞能量转移
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作者 李鹏 王雪燕 +3 位作者 周冬冬 王倩 戴康 沈异凡 《新疆大学学报(自然科学版)》 CAS 2010年第4期465-468,共4页
脉冲激光667nm线激发Rb2基态到低激发态B1Πu态,研究Rb2(B1Πu)+Rb→Rb2(X1Σ+g)+Rb(5PJ)的碰撞转移过程.测量不同Rb密度下B1Πu的时间分辨荧光强度,它是一指数衰减函数,取其光强对数描绘得到B1Πu的有效寿命τ3为23.5ns(温度为545K时... 脉冲激光667nm线激发Rb2基态到低激发态B1Πu态,研究Rb2(B1Πu)+Rb→Rb2(X1Σ+g)+Rb(5PJ)的碰撞转移过程.测量不同Rb密度下B1Πu的时间分辨荧光强度,它是一指数衰减函数,取其光强对数描绘得到B1Πu的有效寿命τ3为23.5ns(温度为545K时的寿命).从描绘出的有效寿命倒数与Rb原子的粒子数密度的关系直线的斜率得出B1Πu态总的碰撞猝灭截面为σ3=(4.33±0.14)×10-15cm2.测量Rb2的B1Πu→X1Σ+g在不同Rb密度下的时间分辨和时间积分荧光强度,得到Rb2(B1Πu)+Rb→Rb2(X1Σ+g)+Rb(5P1/2)的碰撞截面σ31=(2.86±0.13)×10-16cm2,Rb2(B1Πu)+Rb→Rb2(X1Σ+g)+Rb(5P3/2)的碰撞截面为σ32=(8.30±0.38)×10-16cm2. 展开更多
关键词 时间分辨荧光强度 碰撞能量转移 碰撞截面 碰撞猝灭 Rb2
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高激发氢原子同稀有气体原子在均匀弱电场中碰撞跃迁截面公式
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作者 李毓成 《辽宁大学学报(自然科学版)》 CAS 1991年第1期1-6,共6页
本文考虑了外电场引起的高激发氢原子能级的Stark移动和波函数的畸变两个因素,将零场下高Rydberg原子同稀有气体原子的碰撞跃迁理论推广到有均匀弱电场存在的情况;同时推导出抛物量子数本征态间的形状因子和跃迁截面公式。
关键词 原子 电场 碰撞跃迁截面 高激发态
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超高分辨离子迁移谱技术及应用进展 被引量:2
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作者 徐一仟 杨其穆 +4 位作者 蒋丹丹 厉梅 王卫国 陈创 李海洋 《质谱学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2021年第5期609-622,I0002,共15页
近年来,随着大气压样品进样、离子源和离子操控等技术的发展,离子迁移谱已从化学战剂、爆炸物和毒品的专用检测技术迅速发展成为一种在分析领域广泛使用的技术。随着检测对象越来越复杂,对离子迁移谱的分析性能提出了更高要求,特别是对... 近年来,随着大气压样品进样、离子源和离子操控等技术的发展,离子迁移谱已从化学战剂、爆炸物和毒品的专用检测技术迅速发展成为一种在分析领域广泛使用的技术。随着检测对象越来越复杂,对离子迁移谱的分析性能提出了更高要求,特别是对超高分辨能力的需求。本文首先介绍了超高分辨离子迁移谱的原理及技术进展,在此基础上,阐释其分辨能力的决定因素、优缺点等;然后,探讨其在生物分子构象分析中的应用及存在的问题;最后,展望了超高分辨离子迁移谱的未来发展趋势。 展开更多
关键词 离子迁移谱 超高分辨 离子迁移率 碰撞截面 分子构象分析
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碰撞诱导振动能量转移K_2[1~1Σ_u^+(v′=2)]+He,H_2→K2[1~1Σ_u^+(v′=1,3)]+He,H_2
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作者 王淑英 刘静 +1 位作者 戴康 沈异凡 《光谱学与光谱分析》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2010年第9期2305-2308,共4页
在样品池条件下,利用激光诱导荧光方法研究了K2[11Σ+u(v′=2)]+He,H2→K2[11Σ+u(v′=1,3)]+He,H2的碰撞能量转移。池温保持在420 K,He和H2气压在40~250 Pa之间变化。脉冲激光激发K2基态至11Σ+u(v′=2)态,荧光中含有直接和碰撞转移荧... 在样品池条件下,利用激光诱导荧光方法研究了K2[11Σ+u(v′=2)]+He,H2→K2[11Σ+u(v′=1,3)]+He,H2的碰撞能量转移。池温保持在420 K,He和H2气压在40~250 Pa之间变化。脉冲激光激发K2基态至11Σ+u(v′=2)态,荧光中含有直接和碰撞转移荧光成分,记录直接11Σ+u(v′=2)→11Σ+g(v″=0)荧光发射的时间分辨强度。在发射开始时v′=2能级的布居未受v′=1,3→v′=2碰撞转移的影响,因此光强为一纯指数曲线,从强度的对数值给出的直线斜率得到有效寿命,由Stern-Volmer方程得到v′=2→v″=0的辐射寿命为(36±7)ns,v′=2与He和H2碰撞的总的转移截面分别为(3.0±0.5)×10-16cm2和(6.4±1.2)×10-15cm2。在不同的He和H2气压下,测量v′=1,2,3→v″=0的时间积分荧光强度,结合11Σ+u(v′=1,3)能量辐射率的测量,得到了v′=2→v′=1和v′=2→v′=3的碰撞转移面分别为(1.4±0.5)×10-16cm2,(1.2±0.4)×10-16cm2(对K2+He)和(3.2±1.0)×10-15cm2,(2.6±0.9)×10-15cm2(对K2+H2)。 展开更多
关键词 碰撞能量转移 时间分辨荧光 时间积分光强 截面 K2+He H2
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Cs(6D_J)+(H_2,H_e)的反应与非反应碰撞能量转移 被引量:3
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作者 万鸿飞 张岩文 +3 位作者 崔秀花 戴康 郭启存 沈异凡 《光谱学与光谱分析》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2009年第8期2042-2045,共4页
在样品池条件下,利用原子荧光光谱方法,测量了Cs(6DJ)与H2,He碰撞中的反应与非反应能量转移截面。利用脉冲激光886nm线双光子激发Cs(6S)到Cs(6D3/2)态,原子荧光中除含有6D3/2→6P的直接荧光外,还含有6D5/2→6P的转移荧光。利用三能级模... 在样品池条件下,利用原子荧光光谱方法,测量了Cs(6DJ)与H2,He碰撞中的反应与非反应能量转移截面。利用脉冲激光886nm线双光子激发Cs(6S)到Cs(6D3/2)态,原子荧光中除含有6D3/2→6P的直接荧光外,还含有6D5/2→6P的转移荧光。利用三能级模型的速率方程分析,在不同的He和H2密度下,分别测量直接荧光与转移荧光的时间积分荧光强度比,得到了6D3/2与H2和He碰撞的精细结构转移截面分别为σ=(55±13)×10-16和(16±4)×10-16cm2,同时确定了6D5/2与H2和He的碰撞猝灭速率系数。6D5/2态与H2的碰撞猝灭速率系数比6D5/2与He的大,它是反应与非反应速率系数之和,利用实验数据确定非反应速率系数为6.3×10-10cm3.s-1,得到6D5/2与H2的反应截面为(2.0±0.8)×10-16cm2。利用不同H2(或He)密度下6D5/2→6P3/2时间积分荧光强度,得到6D3/2与H2反应截面为(4.0±1.6)×10-16cm2,6D3/2与H2反应的活性大于6D5/2。 展开更多
关键词 激光光谱 碰撞能量转移 荧光 截面 Cs—H2 He
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弗兰克-赫兹实验的计算机模拟 被引量:4
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作者 邹莹 姚志 +1 位作者 姜东光 孙继忠 《物理实验》 2014年第3期17-22,共6页
编制了蒙特卡罗仿真程序,并介绍了其原理.该程序可理论再现弗兰克-赫兹实验中电子与氩原子的相互作用过程,定量评估各碰撞、各种运行参量对结果的影响.该模拟程序可以用来解决学生对实验产生的疑惑,也可以为改进实验方案提供理论指导.
关键词 弗兰克-赫兹实验 蒙特卡罗方法 电子激发态 碰撞截面
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CsH(X^1Σ^+v)与CO_2碰撞能量转移速率系数的测定
20
作者 穆保霞 崔秀花 《新疆大学学报(自然科学版)》 CAS 2019年第1期39-43,共5页
本文利用激光诱导荧光光谱技术(LIF)、泵浦探测技术和简并受激超拉曼泵浦(DSHR)技术研究了高激发态分子Cs H(X^1Σ^+v)与CO_2的碰撞能量转移过程.精确测量了CO_2(00~00)[J=36-60]与CO_2(00~01)[J=5-31]的碰撞转移速率系数,并计算该过程... 本文利用激光诱导荧光光谱技术(LIF)、泵浦探测技术和简并受激超拉曼泵浦(DSHR)技术研究了高激发态分子Cs H(X^1Σ^+v)与CO_2的碰撞能量转移过程.精确测量了CO_2(00~00)[J=36-60]与CO_2(00~01)[J=5-31]的碰撞转移速率系数,并计算该过程的总猝灭率.这些实验数据表明CO_2的转动平移能量对高位振动态碰撞能量的变化是非常敏感的. 展开更多
关键词 碰撞能量转移 荧光光谱 泵浦-探测技术 反应截面 激发态碱原子
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