关于量子电动力学中若干问题的讨论(2)——简单应用

对量子电动力学中的‘传播过程’和‘发散困难’(紫外)等有关内容进行了讨论,对其中存在的问题给出一种解决的办法,以排除量子电动力学理论因这些问题而面临的尴尬和无奈.文中同时给出例子证明:对于有意义的量子过程可更简洁地处理并得出同样令人满意的结果.

关于量子电动力学中若干问题的讨论(1)——基本理论

对量子电动力学中的‘传播过程’和‘发散困难’(紫外)等有关内容进行了讨论,对其中存在的问题给出一种解决的办法,以排除量子电动力学理论因这些问题而面临的尴尬和无奈.

关于量子电动力学中若干问题的讨论(3)——给定外场中的量子过程

对量子电动力学中的‘传播过程’和‘发散困难’(紫外)等有关内容进行了讨论,对其中存在的问题给出一种解决的办法,以排除量子电动力学理论因这些问题而面临的尴尬和无奈.文中同时给出例子证明:对于有意义的量子过程可更简洁地处理并得出同样令人满意的结果.

关于量子电动力学中若干问题的讨论(4)—高级近似·‘发散困难’及其物理意义

对量子电动力学中的传播过程和发散困难(紫外)等有关内容进行了讨论,对存在的问题给出一种解决的办法,以排除量子电动力学理论因这些问题而面临的尴尬和无奈.同时给出例子证明:对于有意义的量子过程可更简洁地处理并得出同样令人满意的结果.

引力三顶点的计算与4-导数量子引力的发散分析

通过计算引力三顶点的４导数项贡献，并由此分析４导数量子引力的发散圈图．结果表明。

圈图工具与紫外发散

LoopTools(圈图工具)是粒子物理中用来进行单圈图积分的工具,它大大简化了单圈图的计算,但另一方面,圈图计算中的紫外发散在计算过程中需要使用者进行额外的检测.这里对这一部分做了简单的介绍并给出了相应例子.

量子场重整化的物理基础

量子场重整化是根据粒子·波动（几率）二相性，是非线性相互作用引起的．消除传播子奇异性（正规化）得到量子场反常难度主γB（gR），这个新物理量已在强子产生实验中被观察到．

真空场和紫外发散

提出对真空场的再认识,并据此修改了真空场量的通常形式,处理紫外发散问题.计算了电子与电磁场作用的顶角函数和电磁质量.

描述微观高速过程的模糊图

对于费曼图导致紫外发散的出现,且不能计算其电磁质量和重整化导致的电荷改变量的问题,采用模糊图论描述微观高速领域,从而既可消除紫外发散,又能计算电磁质量和重整化导致的电荷改变量。结果表明:真空作用导致的电子质量和电荷的改变量都很小,分别为0.3%、0.026%。利用模糊图计算了电子传播子的一级修正形式,发现该形式不同于通常的形式,不需要电荷重整化,同时也避免了红外发散,对S矩阵元的修正是微小的辐射修正。

模糊图对于量子电动力学的意义

考虑到费曼图描述量子电动力学(QED)会导致紫外发散,而为了消除紫外发散而进行的电荷重整化在消除紫外发散的同时又带来了红外发散,文章尝试用模糊图代替费曼图描述QED,得到了模糊图的传播子规则和真空场传播的模糊性以及其隶属函数因子的形式.计算结果显示,利用模糊图描述QED即可消除紫外发散又不会带来红外发散.

关于电子质量的发散疑难

从电子结构的特点、经典电动力学的局限性以及电磁质量的特性等三个方面对电子质量发散疑难进行了分析和讨论 ,结果表明 ,导致电子质量发散是因为 :把电子简单地视为无限度的几何点 ;经典电动力学的局限性 ;

电离层遥感远紫外成像光谱仪光学系统设计

基于Czerny-Turner分光结构的成像光谱仪光学系统,介绍了一种用于电离层观测的远紫外成像光谱仪光学系统设计方法。分析了该结构的像差来源,提出了使用发散光照明光路的消像差方法,计算了像差校正条件。设计了工作在120～180nm波长范围内的远紫外成像光谱仪光学系统,视场角为6.0°×0.1°,焦距为121.8mm,F数为6.2。利用调制传递函数(MTF)和成像仿真分析的方法对该系统的主要性能参数进行了评价,验证了设计的成像光谱仪的光谱分辨力优于1.0nm,空间分辨力优于0.1°,完全满足电离层观测的应用要求。与同类设计相比,该系统不含非球面光学元件,加工装调简单且易于工程实现。

聚焦毛细管在极紫外平行光管中的应用

采用聚焦毛细管将通用的极紫外光源引出法兰口之外,并控制光束发散角,以匹配平行光管孔径角。分析计算了直接用光源照亮靶盘的情形,光束不能充满有效主镜面上的直径;设计使用聚焦毛细管,使光束充满平行光管孔径角,并对极紫外平行光管有无毛细管两种状态进行测试。测试结果表明,采用聚焦毛细管后,扩大了光束的发散角,并且无毛细管的最大光子计数接近1×105个,加毛细管后最大光子计数能达到1×104个。测试数据说明极紫外聚焦毛细管的传输效率可以达到10%,能够满足极紫外平行光管的各项技术指标要求。