由多模奇偶相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模复共轭奇相干态与多模复共轭偶相干态所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 | Ψ( 4)o,e 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ( 4)o,e 〉q 的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )多模叠加态光场 |Ψ( 4)o,e 〉q中 ,压缩阶数 N为偶数时 ,只存在等阶 N-Y最小测不准态 ;2 )多模叠加态光场 |Ψ( 4)o,e 〉q,在压缩阶数为奇数时 ,随着腔模总数 q、态间相位差 (θe-θo)、各模初相位φj以及态的几率幅值 re和 ro及平均光子数 R2j 等取不同的组合定值时 ,可呈现以下几种状态 :1等阶 N-Y最小测不准态、2“半相干态”、3“半压缩态”;3 )本文构造的多模叠加态 | Ψ( 4)o,e 〉q与文献 1 7、1 8研究的多模叠加态 |Ψ( 4)o,e 〉q在相同的条件下呈现出完全相同的压缩特性 ,故态 |Ψ( 4)o,e 〉q与态 |Ψ( 4)o,e 〉q 之间存在着“压缩简并”现象 .

高Q Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与V型三能级原子相互作用系统中光场的等阶Y压缩效应

本文利用多模压缩态理论 ,详细研究了高 Q Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与 V型三能级原子相互作用系统中双模光场的一次和二次等阶 Y压缩效应 ,结果表明 :1 )等阶 Y压缩特性强烈地依赖于 Kerr介质的三阶非线性极化系数 (x)和双模光场中各模的平均光子数 n- 1、n- 2 ;当 x<1 ,n- 1=n- 2 <1时 ,不产生等阶 Y压缩效应 ;而当 x=2 .5、5、1 0以及n- 1=n- 2 =2、5时 ,光场可呈现出强烈的一次及二次等阶 Y压缩效应 ;2 )在 x以及 n- 1、n- 2 相同的条件下 ,不同压缩阶次的等阶 Y压缩效应的时间演化曲线的压缩周期与压缩阶次成反比 ,压缩度的幅度则随压缩阶数的升高而迅速下降 ;3)在平均光子不变 (即 n- 1=n- 2 恒定 ) ,但Kerr介质不同 (即 x变化 )的条件下 ,相同压缩阶数的等阶 Y压缩效应的 Y压缩度曲线的时间演化周期与 Kerr介质的三阶非线性化系数 x成反比 ,压缩度的幅度则随 Kerr介质的三阶非线性极化系数 x的增大而增强 ;4)等阶 Y压缩效应的持续时间以及等阶 Y压缩度的大小等强烈地依赖于 Kerr介质的非线性程度和光场强度 ;一般而言 ,Kerr介质的非线性程度越高 (即 x越大 ) ,并且光场越强 (即 n- 1=n- 2 取值越大 ) ,等阶 Y压缩效应持续时间就越短 ,等阶

多模虚奇、偶相干态的叠加态光场等幂N次方Y压缩

目的 利用多模压缩态理论,研究态 |Ψ(4)oe V〉q的广义非线性等幂次N次方Y压缩特性。方法 根据量子力学中的态叠加原理,构造了由多模虚奇相干态和多模偶相干态组成的四态叠加多模叠加态光场 |Ψ(4)oeV〉q。结果 ①当压缩次数N为偶数时,态 |Ψ(4)oe V〉q始终不呈现广义非线性等幂N次方Y压缩效应: (a)当压缩次数N=4m(m=1, 2, 3,… )时,态 |Ψ(4)oe V〉q处于等幂N Y最小测不准态; (b)当N=4m-2(m=1, 2, 3,…)时,态 |Ψ(4)oe-V〉q呈现半相干态效应。②当压缩幂次N为奇数时,在一定条件下态 |Ψ(4)oeV〉q的第一正交分量和第二正交分量可分别呈现出奇数次和偶数次的广义非线性等幂N次方Y压缩效应。结论 发现了态 |Ψ(4)oe V〉q的广义非线性等幂N次方Y压缩具有某些新的物理性质。

一类振幅混合非对称两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

根据量子力学的叠加原理 ,构造了由多模复共轭相干态光场 | {Z(a) j }〉q 和 | {Z(b )j }〉q 叠加而成的非对称两态叠加多模叠加态光场 |Ψ〉q。利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ〉q 的等阶N方Y压缩 ,结果表明 :当满足一定相位条件时 ,无论N为奇数还是偶数 ,态 |Ψ〉q 的两个正交相位分量周期性地呈现任意阶等阶N方Y压缩效应。

增加光子对和减少光子对相干态的等阶Y压缩效应

通过数值计算,研究了增加光子对相干态|,ξq;m〉A=a+m|,ξq〉和减少光子对相干态|,ξq;-m〉S=bm|,ξq〉的等阶Y压缩效应.结果表明:对于增加光子对相干态a+m|,ξq〉和减少光子对相干态bm|,ξq〉,光场都存在着等阶K(=2,3,4,5…)次方Y压缩效应,但是增加a模的光子或取走b模的光子,即随着场模上光子增加(减少)数m的增大,二者的等阶K次方Y压缩效应均减弱,且有相似的曲线变化规律.

激发对相干态的等阶Y压缩效应

用数值计算法研究了激发对相干态 |ζ ;m〉 =a+mb+m|ζ〉的等阶Y压缩效应 结果表明 :对于态a+mb+m|ζ〉 ,光场存在着等阶K(=2 ,3,4 ,5 ,… )次方Y压缩效应 ,但是随着场模上光子增加数m的增大 ,等阶K次方Y压缩效应减弱 .

第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩特性研究

根据量子力学中的线性叠加原理 ,由两种不同的虚奇相干态构造了一种新型的多模叠加态光场2 | Ψ(4) ,O〉q,依照多模压缩态理论详细研究了态2 | Ψ(4) ,O〉q 的等阶 N次方 Y压缩特性 ,结果发现 :(1 )当 N=2 p(p=1 ,2 ,3 ,… ) ,且各模初相位 φj=± kπ/ (2 p) (k=0 ,1 ,2 ,… )时 ,无论γ1 (o) 、γ2 (o) 及θ1 (o) -θ2 (o) 之间的关系如何变化 ,态2 |Ψ(4) ,O〉q总是恒处于等阶 N— Y最小测不准态 .(2 )当 N=4 m-2 (m=1 ,2 ,3 ,… ) ,φj=± (4 k+ 1 )π/ (2 N) (k=0 ,1 ,2 ,… )时 ,在不同的条件下 ,态2 |Ψ(4) ,O〉q 的第一正交分量可分别呈现出等阶 N次方 Y压缩效应或处于等阶 N—Y最小测不准态 ,而第二正交分量既不呈现等阶 N次方 Y压缩效应也不处于等阶 N—Y最小测不准态 .(3 )当 N=2 p′+ 1 (p′=0 ,1 ,2 ,… )且γ1 (o) =γ2 (o) 、φj=± kπ/ (2 p′+ 1 )时 ,在不同的条件下 ,态2 |Ψ(4) ,O〉q的第一正交分量分别可呈现等阶 N次方 Y压缩效应或处于等阶 N—Y最小测不准态 ,而第二正交分量始终不呈现等阶 N次方 Y压缩效应但可处于等阶 N—Y最小测不准态 .(4 )当 N=2 p′+ 1 (p′=0 ,1 ,2 ,… )且 γ1 (o)=γ2 (o) 、φj=± (2 k+ 1 ) π/ (2 (2 p′+ 1 ) ) (k=0 ,1 ,2 ,3 ,… )时 ,在不同的?

任意两态叠加多模叠加态光场的等幂次Y压缩

利用多模压缩态理论,研究了任意两态叠加多模叠加态光场|Ψ(2)〉q的广义非线性等幂次N次方Y压缩特性。结果表明,在不同的条件下,态|Ψ(2)〉q分别处于等幂次N-Y最小测不准态、呈现"半相干态"效应、第一正交相位分量或第二正交相位分量可分别呈现出等幂次N次方Y压缩效应。

非对称两态叠加多模量子叠加态的等幂偶数次方Y压缩

构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)*})q和多模虚共轭相干态|{izj(b)*})q两者的线性叠加组成的非对称两态叠加多模量子叠加态|{ψ)q.利用多模压缩态理论,研究了该态的等幂偶数次方Y压缩效应,结果表明:压缩次数N为偶数,即N=2p(p=1,2,3……),并且各个模的初始相位ψf、态|{zj(a)*})q和态|{izj(b)*})q的初始相位差θpq(R)-θnq(I)及其中等序号的各个模的振幅之积Rj(a)Rj(b)的和∑j=1 q [Rj(a)Rj(b)]组成的混合相位θpq(R)-θnq(I)-∑j=1 q [Rj(a)Rj(b)]分别满足一定的条件时,不论p为奇数还是偶数,态|ψ)q的两个正交相位分量交替呈现出周期性变化的等幂偶数次Y压缩效应,p为奇数时的压缩深度大于p为偶数时的压缩深度,这一结果是对称两态叠加多模叠加态所不具有的.

由两不同偶相干态组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

利用多模压缩态理论 ,详细研究了由两不同偶相干态所组成的第 种四态叠加多模 Schr dinger猫态光场 |Ψ (4) ,e〉q 的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1当压缩阶数 N为偶数 ,即 N =2 p(p =1,2 ,3,… ) ,且各模的初始相位满足φj =± kπ2 p(k =0 ,1,… )时 ,态 |Ψ (4) ,e〉q 恒处于等阶 N— Y最小测不准态 ;2当 N =4m - 2 (m =1,2 ,… ) ,且φj=± 4k + 12 (4 m - 2 ) π(k=0 ,1,2 ,… )时 ,(i)若φj、 qj=1R2jsin2φj满足一定条件 ,则态 |Ψ (4) ,e〉q的第一正交分量可呈现出等阶 N次方 Y压缩效应 .(ii)若φj、 qj=1R2jsin2φj 满足另外一些条件 ,则态 |Ψ (4) ,e〉q 的第一正交分量处于 N— Y最小测不准态 ,而第二正交分量既不呈现等阶 N次方 Y压缩效应也不处于等阶 N— Y最小测不准态 ,这种现象称为“半相干态”效应 ;3当 N为奇数 ,即 N =2 p′+ 1(p′=0 ,1,2 ,… ) ,φj =± 2 k + 12 (2 p′+ 1) π(k =0 ,1,2 ,… ) ,并且 r(e)1 =r(e)2 时 ,则在一定条件下态|Ψ (4) ,e〉q恒处于等阶 N— Y最小测不准态 ;而在另外一些条件下 ,态 |Ψ (4) ,e〉q 的第一正交分量呈现周期性变化的任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ,其压缩程度与 r(e)1 、r(e)2 、Rj、φj等非线性相关 .4当 N =2 p′+

由奇、偶相干态组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

根据多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论 ,对由一个多模奇相干态与一个多模偶相干态光场组成的四态叠加多模叠加态光场 |Ψ (4)o,e, 〉q 的等价 N次方 Y压缩特性进行了详细研究 .结果表明 :1)当压缩阶数 N为偶数时 ,态 |Ψ (4)o,e, 〉q恒处于等阶 N— Y最小测不准态 ;2 )当 N为奇数时 ,态 |Ψ (4)o,e, 〉q 在一定条件下呈现等阶 N次方 Y压缩、“半相干态”、“半相干—半压缩”及“完全等阶 N次方 Y压缩”效应 .

一种新型的四态叠加模叠加态光场的等N次幂Y压缩特性的数值分析

根据量子力学中的线性叠加原理,用多模虚奇相干态和多模复共轭偶相干态组成了特殊的四态叠加多模叠加态光场 ,运用多模压缩态理论得到了的等N次幂Y压缩的一般理论结果,通过对这一理论结果的数值分析发现:当压缩幂次N,腔模总数q,各模相干态的平均光子数Rj2,以及奇相干态和多模复共轭偶相干态叠加几率幅的模r0、re等参量的取值满足一定的条件时态 可呈现:a.等幂次N-Y最小测不准态;b.“半相干态效应”;c.半压缩效应;d.第一正交分量呈现等N次幂Y压缩或第二正交分量呈现等N次幂Y压缩.

两不同偶相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模虚偶相干态 |Ψ (2 )i ,e〉q 与多模复共轭虚偶相干态 |Ψ * (2 ) ,i,e〉q 所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场|Ψ (4)e , 〉q,并利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了态 |Ψ (4)e , 〉q 的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1当压缩阶数 N =2 p(p =1,2 ,… ) ,且各模的初始相位φj=± kπ/ N(k =0 ,1,2 ,… )时 ,态 |Ψ (4)e , 〉q 恒处于等阶 N— Y最小测不准态 ;2当 N =4m - 2 (m =1,2 ,… ) ,且φj=± (4 k + 1)π/ (2 N ) (k=0 ,1,2 ,… )时 ,在一定条件下 ,态 |Ψ (4)e , 〉q 可呈现周期性变化的、任意阶的 N次方 Y压缩效应 ;而在另外一些条件下 ,态 |Ψ (4)e , 〉q 的第一正交分量处于等阶 N— Y最小测不准态的同时 ,第二正交分量则既不呈现等阶 N次方 Y压缩效应也不处于等阶 N— Y最小测不准态而使态呈现“半相干态”效应 ;3当 N =2 p′+ 1(p′=0 ,1,2 ,… ) ,r(e)1 =r(e)2 ,且φj满足一些特定的量子化条件时 ,态 |Ψ(4)e , 〉q处于 N— Y最小测不准态 ;4当 N =2 p′+ 1,r(e)1 =r(e)2 且当各模的初始位相φj及态间的初始相位差等分别满足一些特定的量子化条件时 ,态 |Ψ(4)e , 〉q 可呈现周期性变化的、任意阶的 N次方

激发双模压缩真空态的等阶Y压缩效应

本文研究了激发双模压缩真空态a+mb+m|ξ〉的等阶Y压缩效应。数值计算的结果表明:对于态a+mb+m|ξ〉,光场存在着等阶K(=2,3,4,5,…)次方Y压缩效应,而且随着场模上光子增加数m的增大,等阶K次方Y压缩效应增强。

一种双模叠加态光场的两种非线性高阶压缩效应

本文在发展现有理论的基础上提出了双模及多模辐射场的两种非线性高阶压缩（即N次方Y压缩和N次方H压缩）的定义，根据量子力学中的线性叠加原理构造了一美双模叠加志光场|ψ＞，对|ψ＞的N次方Y压缩及N次方H压缩效应进行了详细研究．结果表明：双模叠加态光场|ψ＞是一种典型的非经典光场，它可具有任意阶的N次方Y压缩及N次方H压缩效应；并且，在一定的条件下，这两种非线性高阶压缩效应均可呈现出周期性变化的特性．文献7的单模辐射场振幅N次方压缩的定义，仅仅是本文所提出的N次方Y压缩和N次方H压缩这两种非线性高阶压缩的一般定义在k=1条件下的特例．