KTP和BBO晶体对1．06μm皮秒光脉冲的倍频效率

用５ｍｍ的ＫＴＰ（ＫＴｉＯＰＯ４）和ＢＢＯ（β－ＢａＢ２Ｏ４）非线性晶体，对皮秒的ＣＰＭ，Ｎｄ∶ＹＡＧ脉冲激光的腔外倍频效应进行研究，获得倍频能量转换效率分别为４２％和３２％，证明ＫＴＰ倍频效率高于ＢＢＯ，结果与理论分析相符．

二极管泵浦Nd:YVO_4/KTP/BBO准连续紫外激光器

报道了一种声光调Q二极管泵浦Nd:YVO4晶体腔外四倍频266 nm紫外激光器。实验采用简单的直腔结构,分别利用KTP和BBO晶体产生532 nm倍频绿光、266 nm四倍频紫外激光,实现了从Nd:YVO4近红外激光到266 nm紫外激光的频率变换。在10.3 W泵浦功率下,获得平均输出功率59 mW、脉宽约8 ns,峰值功率370 W的266 nm紫外激光输出。

高强度超短脉冲单块BBO晶体的三倍频研究

对高强度超短脉冲单块BBO晶体产生三倍频的过程进行了理论及实验研究。定量分析入射基频光强度、晶体厚度、晶体失谐角和方位角等因素对三倍频光转换效率和时间波形的影响,并对实验参数进行了优化。针对脉冲宽度100fs、带宽25nm、中心波长810nm、能量为6mJ左右的超短脉冲基频光,采用单块BBO晶体开展了三倍频实验研究,获得了0.8%的三倍频转换效率,并对实验结果进行了分析。在此基础上,进一步提出了提高单块BBO晶体超短脉冲三倍频转换效率的改进措施。

KTP和BBO晶体对1.06μm皮秒光脉冲的倍频效率

用５ｍ ｍ 的 Ｋ Ｔ Ｐ（ Ｋ Ｔｉ Ｏ Ｐ Ｏ４）和 Ｂ Ｂ Ｏ（β Ｂａ Ｂ２ Ｏ４）非线性晶体，对皮秒的 Ｃ Ｐ Ｍ ， Ｎｄ： Ｙ Ａ Ｇ 脉冲激光的腔外倍频效应进行研究，获得倍频能量转换效率分别为４２％ 和３２％ ，证明 Ｋ Ｔ Ｐ倍频效率高于 Ｂ Ｂ Ｏ。

相位失配法实现倍频稳定输出的模拟分析

对BBO晶体Ⅰ类相位匹配倍频过程和KTP晶体XY平面内的Ⅱ类相位匹配倍频过程进行数值模拟,结果表明:Ⅰ类和Ⅱ类相位匹配倍频过程,都可通过引入适量的相位失配量实现稳定倍频输出;随着相位失配量的增大,实现稳定倍频输出所需的晶体长度都变小,倍频稳定输出起伏变小,倍频转换效率有不同程度的下降;相对于XY平面内的Ⅱ类相位匹配倍频过程,BBO晶体的Ⅰ类相位匹配倍频过程对相位匹配偏离角更敏感,且稳定输出时倍频转换效率更低。

激光二极管侧面泵浦高功率266nm紫外激光器

报道了一种半导体激光列阵侧面泵浦Nd:YAG四倍频266nm全固态紫外激光器,采用Z型腔结构,Ⅰ类临界相位匹配LBO和BBO晶体分别作为二倍频晶体和四倍频晶体。在调制频率为5kHz时,最终获得了2.1W的266nm紫外激光输出,单脉冲能量420μJ,绿光到紫外激光的转换率为13.13%,在相同的泵浦功率下利用V型腔结构仅获得305mW的266nm紫外激光输出。

晶体长度对倍频效率的影响

从理论和实验上分析研究了倍频晶体长度对倍频转换效率的影响,指出在一定的泵浦光强下,适当选择最佳晶体长度,可以有效地提高倍频转换效率。

准连续钛宝石激光器中调谐紫外光源的产生

利用两块β－ＢａＢ２ Ｏ４（ＢＢＯ）晶体有效实现对平均功率为４００ ｍ Ｗ 左右、重复频率为１０ ｋＨｚ的准连续调谐钛宝石激光的倍频，获得了波长范围为３６０～４７６ ｎｍ 的调谐紫外及可见光源；利用和频效应获得了调谐范围为２４０～２６０ ｎｍ

具有中心对称结构的3m点群晶体中紫外三次谐波的产生

研究了中心对称晶体中的三阶非线性频率转换,并在这类晶体中实现了紫外激光的有效输出.确定了负单轴晶体的相位匹配角公式及相应的相位匹配角.选择带有离域共轭π键的冰洲石晶体和α-BBO晶体进行实验.以飞秒激光作为基频光,在Ⅱ类相位匹配方式下,利用α-BBO晶体获得了最高单脉冲能量为37.6μJ的266nm紫外三次谐波,最高转换效率为2.5%;利用冰洲石晶体获得了最高单脉冲能量为19.3μJ的266nm紫外三次谐波,最高转换效率为1.25%.该研究验证了利用中心对称晶体的三阶非线性效应直接获得紫外激光的可行性和获得深紫外激光的可能性,为紫外非线性晶体的探索和深紫外激光的研究提供参考.

凸—ARR非稳腔Nd:YAG/LBO,BBO锁模激光的腔内SHG

根据高效倍频转换对相关参数的要求，选择优良倍频晶体ＬＢＯ和ＢＢＯ作为腔内倍频元件，利用凸－ＡＲＲ（ａｎｔｉｒｅｓｏｎａｎｔｒｉｎｇ）非稳腔对撞脉冲锁模（ＣＰＭ）Ｎｄ：ＹＡＧ脉冲激光器实现高效倍频转换，倍频能量转换效率分别为６５．３％和４３．６％。实验结果指出腔内倍频有利稳定脉冲激光输出。能量起伏从基波光的３．６％降至倍频光的２．４％（对ＢＢＯ晶体）。

BBO晶体的五倍频

本文报道了用BBO晶体对Nd:YAG激光器输出的1064nm光的五倍频,获得了213nm的紫外输出,266nm转换至213nm的转换效率达48%.并用数值积分的方法从理论上分析了1064nm与266nm的混频过程,得出的结论与实验结果相符.

激光二极管抽运Nd∶YVO_4晶体五倍频213 nm深紫外激光器

报道了一种声光调Q激光二极管抽运Nd∶YVO4晶体腔外五倍频213nm深紫外全固态激光器。实验上分别利用KTP和两块BBO晶体产生532nm倍频绿光,266nm紫外四倍频以及基波与四倍频的混频,实现了从Nd∶YVO4近红外激光到213nm深紫外激光的频率变换。在10.3W抽运功率下,获得平均输出功率3.1mW,脉宽7.5ns的213nm深紫外激光输出。

全固态调Q紫外光Nd:YAG激光器的研究

从理论上分析了偏硼酸钡 (BBO)晶体三倍频相位匹配角、有效非线性系数、光束走离角等与光波长参数之间的关系。利用激光二极管 (L D)泵浦的调 Q Nd:YAG激光器和 BBO 类相位匹配进行了三倍频的实验研究。获得了 1.5 m J/ pulse的 35 5

利用椭圆高斯光束产生266nm紫外连续激光

本文采用商用532 nm激光器作为基频光源,利用偏硼酸钡(β-BBO)晶体进行外腔倍频,实现了266 nm连续激光的高效输出.文中详细模拟了BBO晶体中的束腰形状对倍频效率的影响,仿真和实验结果均表明椭圆高斯光束可以有效改善走离效应,提高倍频转换效率.通过优化蝶形倍频腔,可以使椭圆高斯光束在腔内共振,当1 W基频光输入时可输出约180 mW的266 nm紫外连续激光,倍频转换效率达到18%.

3TiO_2-45.7BaO-51.3B_2O_3微晶玻璃的SHG

采用热处理的方法,制备3TiO2-45.7BaO-51.3B2O3微晶玻璃,利用XRD、透射光谱研究表明,获得了含-βBBO微晶的透明微晶玻璃。采用Maker条纹法研究了微晶玻璃的二阶非线性光学效应,结果表明,当580~620℃热处理4 h时,微晶尺寸小、数量少,不足以破坏玻璃的各向同性,观测不到二次谐波信号;当620℃热处理8 h时,玻璃的-βBBO微晶破坏了玻璃的各向同性,诱导了二次谐波的产生;对该样品进行抛光后,二次谐波信号减弱直至消失,进一步表明玻璃表面的-βBBO微晶是导致玻璃产生二次谐波信号的原因。