非简谐振子广义奇偶相干态的叠加态的高阶压缩效应

研究了非简谐振子广义奇偶相干态的叠加态，从而进一步讨论了叠加态的高阶压缩效应．

非简谐振子广义奇偶相干态的叠加态的反聚束效应

研究了非简谐振子广义奇偶相干态的叠加态．从而进一步讨论叠加态的反聚束效应．

电场中q-形变谐振子广义奇偶相干态的叠加态的压缩效应

构造了电场中q-形变谐振子广义奇偶相干态的叠加态,并研究了其基本特性,进一步讨论了叠加态的压缩效应,揭示了电场强度、形变参数及相因子对其产生的影响.

qs变形非简谐振子奇偶广义相干态及其量子统计特性

利用变换算符导出了qs变形的非简谐振子代数,得到了qs变形非简谐振子光场的广义相干态,研究了qs变形非简谐振子奇偶广义相干态的高阶压缩效应和反聚束效应,并用数值计算方法讨论了变形参数q和s对这些量子统计特性的影响。结果表明,qs变形非简谐振子奇偶广义相干态均可呈现奇次方阶压缩效应和反聚束效应,当q和s取一定值时,在qs变形非简谐振子光场强度取值的一定范围内,呈现这些非经典特性的范围随着q偏离1越大和s取值越小而变大。

非简谐振子广义相干态的叠加态的高阶压缩效应

构造了非简谐振子广义相干态的叠加态,讨论了该量子态的高阶压缩效应及其压缩效应随时间的变化.结果表明,非简谐振子广义相干态的叠加态,当叠加相位φ满足一定条件时出现奇数阶压缩,并给出了压缩条件与叠加相位φ的关系,其高阶压缩周期随阶数增大而减小,压缩持续时间也随阶数增大而减小并与叠加相位φ有关.

非简谐振子湮没算符高次幂本征态的叠加态非经典性质

构造了非简谐振子湮没算符高次幂本征态的叠加态｜ψj(β)>+ei｜ψj(βeiδ)>,并研究了它的高阶压缩效应和反聚束效应,结果表明参数相位差对它的高阶压缩阶数和反聚来效应起决定性作用。

非简谐振子湮灭算符高次幂b^N—本征态的量子统计性质

本文研究了非简谐振子湮灭算符高次幂ｂＮ－（Ｎ≥２）本征态的量子统计性质。结果表明，仅当Ｎ为偶数时，它们才存在Ｎ（２ｍ＋１）２（ｍ＝０，１，２，…）次方压缩，并给出了压缩条件；当Ｎ为任意数时，它们均可呈现反聚束效应。

非简谐振子湮灭算符三次幂的本征态及其性质

构造了非简谐振子湮灭算符３次幂的正交归一本征态。证明它是光场振幅的３ｎ次幂的最小测不准态，无压缩效应，并研究了它的反聚束性质。

q变形非简谐振子广义相干态的叠加态及其非经典特性

给出了q变形非简谐振子广义相干态的叠加态 ,研究了这种叠加态的量子统计特性 ,并就叠加相位δ和形变参数q对这些特性的影响进行了讨论 .结果表明 ,当δ分别趋近于 0和π 2时 ,叠加相干态的非经典特性分别趋近于q变形非简谐振子奇偶广义相干态的结果 ,并且q偏离 1越大 ,这种非经典特性越明显 .

相位差与q变形广义相干叠加态的压缩特性

对于q变形的非简谐振子广义相干态的叠加态 β〉 +eiφ βeiδ〉 ,其量子涨落的可能高阶压缩阶数可以表示为k≠ 2πn/δ ,这里n是整数 .当δ =π时 ,压缩阶数不能是偶数即只能是奇数 ,这正是q变形非简谐振子广义奇偶相干态的结果 .

q变形非简谐振子奇偶广义相干态的高阶压缩效应及反聚束效应

研究了q变形非简谐振子奇偶广义相干态的高阶压缩效应和反聚束效应 ,并就q变量 [χ]的两种不同表示情况进行了讨论 .数值计算结果表明 ,q变形非简谐振子奇偶广义相干态均可呈现奇次方阶压缩效应和反聚束效应 。