质子—^(12)C弹性散射中的N—N振幅的相改变

Franco和Yin应用Glauber多次散射理论研究α—4He、3He、2H、1H弹性散射时,在N—N散射振幅中引入一个简单的随动量转移而改变的相因子,使Glauber理论的计算结果与实验数据的符合程度得到很大改善;其后Lombard和Maillet也是用Glauber理论,又研究了这一相位变化对p—4He弹性散射的影响,得到同样的结论;最近,Wang Shilai和Deng Yibing等又在KMT理论框架下,计算了p—4He微分散射截面和自旋观测量,发现这个相改变使得KMT理论框架下所计算的p—4He结果与实验数据符合的情况得到改善.本文紧随Wang Shilai和Deng Yibing等人的工作,也是在KMT理论框架下进一步对p—12C弹性散射进行研究,检验了在KMT理论框架下N—N振幅相位对p—12C弹性散射的作用.本文应用动量空间一级光学势,包括库仑修正,计算出微分散射截面与自旋观测量.其结果表明,在N—N散射振幅中引入一个由Franco和Yin建议的简单的随动量转移而改变的相因子后,使得KMT理论计算的p—12C弹性散射微分散射截面和自旋观测量与实验符合的程度得到改善.这个结果充分说明N—N振幅的相位对KMT类型的理论计算也起重要作用.

在独立α集团模型下对^(16)O(p,pα)^(12)C敲出反应的研究

论述了独立 α集团模型下敲出反应机制 ,并在此基础上 ,通过拟合弹性散射的实验数据 ,推导出折叠势 ,并计算出敲出反应1 6 O(p,pα) 1 2 C的微分截面 ,得到的结果与实验符合得相当好 ,并取得了一些有价值的结果 .

动量空间中能质子-^(12)C弹性散射截面和自旋量的研究

在KMT理论框架下,应用微观的动量空间一级光学势,包括了库仑修正,自旋关联,NN振幅反对称,离壳效应,核子反冲和结合能转换,Lorentz不变的角变换.在整个中能区域系统地计算了质子-12C弹性散射微分截面和自旋观测量,并与实验数据及Glauber理论框架下或已有的其他理论计算结果做了比较,其结果显示,在200—1000MeV,该理论与实验结论符合程度较好.

46.8MeV的+^(12)C非弹性散射

在Glauber多重散射理论框架下,使用跃迁密度方法和三种N-N湮没势,计算了46·8MeV的反质子在^(12)C上的非弹性散射微分截面.理论曲线与实验数据符合得较好.