GaN/AlN量子阱中的准受限声子

采用基于宏观介电连续模型的传递矩阵方法研究了任意层纤锌矿量子阱中的准受限声子,得出了任意层纤锌矿量子阱中的准受限声子的本征模解、色散关系;对GaN/AlN单量子阱和耦合量子阱中的准受限声子的色散关系进行了数值计算和讨论。实验发现在阱内的受限行为导致了波矢qz,j的量子化,并且准受限声子的色散随量子阶数m的减小而增强,由色散曲线组成的带随m的增加而变窄。

纤锌矿GaN/ZnO量子阱中的界面声子及其电声子相互作用

根据介电连续模型和单轴晶体模型研究了纤锌矿量子阱中的界面声子模及其电声子相互作用的Fr?hlich哈密顿,我们计算和讨论了纤锌矿GaN/ZnO单量子阱中的界面声子的色散关系和电声子相互作用的耦合强度.色散曲线充分体现了纤锌矿晶体的各向异性;四支界面声子模出现在两个能量区域中,分别是:[ω_(⊥,TZnO,ω_(z,TGaN)]和[ω_(⊥,LZnO,ω_(z,LGaN)].界面声子的色散曲线随波数q;⊥的减小而消失,从而表明界面声子与其它声子模之间存在能量交迭区域.我们的结果也阐述了纤锌矿GaN/ZnO单量子阱中每支声子模与电子相互作用的对称性和耦合强度.

量子FPU模型的声子色散关系的含时变分法研究

采用含时变分法并结合Hartree型多粒子试探波函数和冻结的Jackiw-Kerman型单粒子波函数,研究了量子FPU模型的声子色散关系。在满足最小测不准关系的条件下,导出了粒子的期望值所满足的运动方程,并用以得到了声子色散关系。结果表明:与经典FPU模型相比,由于量子涨落的影响,量子FPU模型的简谐耦合强度增强了,声子元激发的带宽变宽了;并且简谐耦合强度和声子元激发的带宽随着量子涨落和四次方耦合强度的增大而增大。

纤锌矿GaN/ZnO量子阱中的界面声子

根据介电连续模型和单轴晶体模型,运用传递矩阵的方法研究了纤锌矿量子阱中的界面声子,并且计算和讨论了纤锌矿GaN/ZnO单量子阱和耦合量子阱中的界面声子的色散关系。计算结果表明纤锌矿晶体的各向异性对界面声子模有大的影响:界面声子模出现在两个能量区域中,分别是:[ω⊥,TZnO,ωz,TGaN]和[ω⊥,LZnO,ωz,LGaN];界面声子随波数q⊥的减小色散越发明显、随波数q⊥增大分别趋近于54.32meV和86.56meV两个定值;当波数q⊥值非常小时,出现界面声子的色散消失现象,消失部分将穿越界面声子的能量区域转化为准受限声子或半空间声子。

量子Klein-Gordon模型色散关系的含时变分法研究

通过采用含时变分原理,在结合Hartree型多粒子试探波函数和Jackiw-Kerman型单粒子波函数的基础上,研究了带对称单阱非谐格点势的量子Klein-Gordon模型的声子色散关系.在满足最小测不准关系的条件下,导出了粒子的期望值所满足的运动方程,并以此得到了声子色散关系.结果表明:与经典模型相比,由于量子涨落的影响,量子模型中的有效格点势的二次方项系数增大,声子元激发的带隙变宽;二次方项系数和带隙随着量子涨落和格点势的四次方项系数的增大而增大.

量子斜阱中光学界面声子模在｜kl_0｜<<1时的近似解

在连续介电模型基础上，讨论了量子斜阱中的光学界面声子；利用文献［６］所给数据，得到了在｜ｋｌ０｜＜＜１时的电场分量和电位移分量的微扰解，以及相应的色散关系解析表达式。数值计算结果表明与方阱以及文献［３］的结果显然不同，色散关系曲线相当复杂；与方阱时相反，电场分量和电位移分量对频率十分敏感，而对｜ｋｌ０｜值的变化却不敏感。

量子方阱中的光学界面声子

本文在连续介电模型基础上，讨论了量子方阱中界面声子的问题，得到了光学声子模的电场分量和电位移分量。