Pt/C催化剂颗粒体系SEM成像的计算机模拟

Pt纳米颗粒 C基底体系是典型的纳米催化剂应用体系,本文采用蒙特卡罗方法模拟了该体系的扫描电子显微镜成像,给出了不同尺度的Pt纳米颗粒在C基底中不同深度下二次电子和背散射电子成像的衬度。计算结果显示:(1)在Pt C衬度的形成中,材料的原子序数衬度而不是形貌衬度起了主要作用;(2)只有分布在C基底表面或者表面以下很浅深度内(大约三倍颗粒直径)的Pt颗粒才可以在二次电子信号中被观察到,而背散射信号中则可以观察到更深的Pt颗粒(大约五倍颗粒直径);(3)当颗粒尺度小于几十纳米时,其二次电子信号衬度与通常微米尺度的情形有很大不同,最亮处位于颗粒的中央而不是边缘,且随着颗粒尺度的降低,二次电子产额绝对值也相应降低。

LiKGdF_5∶Er^(3+),Sm^(3+)单晶的VUV光谱和量子剪裁

报道了LiKGdF_5:Er(2%),Sm(0.4%)单晶在紫外激光(三倍频Nd:YAG激光,355nm)和同步辐射真空紫外光激发下的光谱特性,讨论了不同激发下Er^(3+)离子和Sm^(3+)离子的相对发射强度及其物理机理。通过真空紫外激发光谱的测量,确定了本材料中Sm^(3+)离子的4f^45d吸收带以及Er^(3+)离子的4f^(10)5d吸收带的能量位置。实验结果表明,当激发Er^(3+)的4f^(10)5d吸收带,可以产生量子效率大于100%的量子剪裁现象,并给出了其物理模型。

新型超导体MgB_2的热电势和电阻率研究

测量了MgB2 的热电势和电阻率与温度的依赖关系 .在 10 0K— 30 0K区间 ,热电势呈近似线性温度依赖关系 ,其斜率为正 ,表明载流子为空穴型且与能带贡献的图像相一致 .与此对应 ,在此温区电阻率呈T2 依赖关系 .在 10 0K以下 ,热电势和电阻率各自转变了其高温区的温度依赖关系 .热电势在超导转变温度Te(零电阻 36 6K)到 10 0K间有一宽峰 ,具有声子曳引峰的特征 ,表明电子 声子相互作用很强 .估算了一些重要的参数 ,如带米能EF、能带宽度等 .

Mott散射和电子极化术

文章回顾了Mott散射过程及其物理图像,介绍了Sherman函数的定义、计算和测量,简述了探测自旋极化电子的仪器———Mott电子极化仪的一般设计,列举了获得自由极化电子的几种方法和原理.

新型超导体MgCNi_3的输运性质研究

测量了新型超导体MgCNi3(Tc=8K)的电阻率、正常态Hall效应和热电势等输运性质 .电阻率 温度曲线表明 ,在高于 70K的温区可以用电 声子散射的Bloch Gr櫣ｎｅｉｓｅｎ公式拟合 .Hall系数RH 和热电势S在Tc 以上的整个温度范围都为负值 ,强烈表明MgCNi3的载流子类型为电子型 .RH 在从Tc 到 14 0K的温区内基本不随温度变化 ,但在14 0K到室温范围 ,RH 随温度升高其绝对值减小 ,对RH 的这种温度依赖关系进行了讨论 .S在 15 0K以上近似与温度成线性关系 ,而在 15 0K以下显示非线性 ,用电 声子相互作用的重整化效应解释了热电势的温度行为 .电阻率和热电势在 5 0K以下都表现出异常 ,显示在 5