具有宽过冷液相区的Fe_(63)Co_7Nb_xZr_(10-x)B_(20)非晶态合金的热稳定性和磁性研究

利用单辊急冷法制备出厚约 35 μm宽 5mm的Fe6 3Co7NbxZr10 -xB2 0 条带 ,并研究了合金的热稳定性、非晶结构和磁性能。结果表明 ,含 4at%Nb的Fe6 3Co7Nb4Zr6 B2 0 合金过冷液相区ΔTx最宽 ,达到 79K。合金系的饱和比磁化强度σs 随着Nb含量的增加而线性减小。合金系经 973K退火 90 0s,由于α Fe等相的析出 ,使得合金的σs 和Hc 均迅速升高。

掺Mn的Pt/Co多层膜磁性和磁光特性的研究

用磁控溅射设备制备了 Pt Mn/ Co多层薄膜 ,介绍了制作该多层膜的方法 ,并通过测定不同杂质浓度、不同光子能量下克尔角的变化 ,发现随 Mn含量的增加 ,其克尔角下降 ,说明其磁光特性 ;测定不同掺杂浓度下样品的磁滞回线 ,发现其饱和磁化强度增加 ,剩磁比、矫顽力下降 ,分析其产生的机制 .

具有宽过冷液相区的Fe_(73)Nb_xAl_(5-x)Ge_2P_(10)C_6B_4非晶态合金的热稳定性和磁性

本文选择了成分为Fe73NbxAl5-xGe2 P10 C6B4 (x =0 ,1,3,5 ,原子百分比 )的合金系。利用单辊急冷法制备出宽约 5mm、厚度不同的条带 ,通过DSC、XRD以及Faraday磁天平、静态磁性测量仪等手段研究了合金的热稳定性、非晶结构和磁性能。发现含 1% (原子 )Nb的Fe73NbxAl5-xGe2 P10 C6B4 合金的过冷液相区ΔTx 最宽 ,达到 6 6K ,且能制备出厚度大于 10 0 μm的完全非晶。整个合金系都具有很高的饱和比磁化强度 σs 。经 973K退火 90 0s后 ,由于α Fe等晶相的析出 ,使得各合金的σs 和Hc

磁电子学中的若干问题

本文综述了自旋极化输运过程中巡游电子的自旋极化、自旋相关的散射及自旋弛豫等三方面的内容；全面总结了铁磁金属的磁电阻效应（ＡＭＲ）、磁性金属多层膜和颗粒膜的巨磁电阻效应（ＧＭＲ）、氧化物铁磁体的特大磁电阻效应（ＣＭＲ）以及磁隧道结的巨大隧道电阻效应（ＴＭＲ）研究中具有代表性的实验结果及理论模型；简单介绍了新生的磁电子器件—磁电阻型随机存取存储器（ＭＲＡＭ）和全金属自旋晶体管的工作原理和工作过程。

纳米晶永磁Pr_2Fe_(14)B微磁学有限元法的模拟计算研究

根据实验数据 ,构造了接近实际纳米晶永磁Pr2 Fe1 4B的样品 ,用微磁学有限元法进行了模拟计算 .计算结果表明 ,晶界处各向异性的下降会导致矫顽力减小、剩磁值增大 ,而晶界处交换作用常数的减小则会使剩磁值减小、矫顽力增大 .通过对实验样品的模拟研究发现 ,晶界处各向异性和交换作用常数的共同减小能够同时拟合出真实的矫顽力和剩磁值 .模拟计算与实验在退磁曲线形状上的差距则说明模拟还存在不足 .

Ga替代对Gd_2(Fe,Co)_(17)化合物磁性的影响

通过Ｘ射线衍射和磁性测量手段研究了Ｇｄ２（Ｆｅ０．８Ｃｏ０．２）１７－ｘＧａｘ（０≤Ｘ≤８）化合物的结构和磁性。实验结果表明Ｇｄ２（Ｆｅ０．８Ｃｏ０．２）１７－ＸＣａＸ化合物均为菱方的Ｔｈ２Ｚｎ１７型结构，单胞体积Ｖ随Ｃａ含量的增加单调上升，居里温度Ｔｃ和饱和磁化强度Ｍｓ随Ｇａ含量的增加而单调下降。粉末取向样品的Ｘ射线衍射结果表明，随Ｇａ含量的增加，化合物的室温易磁化方向由易面转变为易轴，Ｇｄ２（Ｆｅ．８Ｃｏ０．２）１７－ＸＣａＸ化合物的３ｄ亚晶格出现室温单轴各向异性可能与Ｃａ原子的择优占位有关。

(Ni_(0.81)Fe_(0.19))_(0.66)Cr_(0.34)/Ni_(0.81)Fe_(0.19)薄膜的各向异性磁电阻效应及尺寸效应

研究了以非磁性（Ｎｉ０．８１Ｆｅ０．１９）０．６６ＣＲ０．３４薄膜作为过诞层的坡莫合金Ｎｉ０．８１Ｆｅ０．１９薄膜的磁电阻效应和饱和磁场，分析退火处理对样品饱和磁场的影响和经刻蚀后的磁电阻效应膜线的尺寸效应，并建立一个统计模型定性分析了其性能变化的机理，计算结果符合实验．

纳米晶永磁Pr_8Fe_(87)B_5反磁化机理研究

用熔体快淬法制备了Pr2 Fe1 4B α Fe纳米复合永磁样品 .测量了样品的起始磁化、反磁化过程、矫顽力和剩磁与外场的关系 ,以及样品的磁粘滞性 .经分析认为材料的矫顽力主要由非均匀的钉扎机理决定 ,但由于交换硬化的软磁相的可逆转动使得这种反磁化机理不同于单相永磁材料的钉扎行为 .磁粘滞性表明热激活主要源于硬磁相的不可逆磁化行为 .

纳米晶永磁中面缺陷对畴壁钉扎机理的研究

畴壁钉扎模型的矫顽力可以表示为Hc=αpink2K1 μ0 Ms-NeffMs,计算了微结构参数αpink 随面缺陷内磁性参数A′和K′1 的变化情况 .结果表明 ,αpink 可以在很宽的范围里取值 .结合纳米单相Nd2 Fe1 4B磁体 ,研究了晶粒边界的磁性参数和晶界厚度对αpink 的影响 ,当A′ A =0 5 ,K′1 K1 =0 1,以及晶界厚度r0 =3 32nm时 ,αpink 最大 .同时研究了纳米复相Nd2 Fe1 4B α Fe磁体的αpink 随α Fe晶粒尺寸r0 的变化情况 ,当r0 =7nm时 ,αpink 最大 .

具有宽过冷液相区的Fe_(62)Co_(8-x)(Cr,Mo)_xNb_4Zr_6B_(20)非晶态合金的热稳定性与磁性

根据制备块状非晶态合金的三条经验准则 ,选择了成分为Fe6 2 Co8-xCrxNb4 Zr6 B2 0 和Fe6 2 Co8-xMoxNb4 Zr6 B2 0 (x =0 ,2 ,4 )的合金系 .利用单辊急冷法制备出厚为 3 0 μm宽为 5mm左右的条带 ,并用差热分析、X射线衍射以及Faraday磁天平、静态磁性测量仪等研究了合金的热稳定性、非晶结构和磁性能 .发现含 2at%Cr的Fe6 2 Co6 Cr2 Nb4 Zr6 B2 0 非晶态合金的过冷液相区ΔTx 最宽 ,达到 85K ,但是合金系的饱和比磁化强度σs 随Cr或Mo含量的增加而急剧下降 .合金系经 973K真空退火 90 0s后 ,由于晶化相α Fe等晶相析出 ,使得各合金的σs 和Hc 都迅速升高 .

Co/Cr/Pd多层膜的磁性和磁光特性的研究

用磁控溅射法制备了不同Cr插层厚度的Co/Cr/Pd系列多层膜样品 .通过X射线衍射对该多层膜进行了结构分析 ;通过测定不同Cr层厚度多层膜的磁力图、磁滞回线 ,分析了垂直各向异性Ku 和矫顽力变化的原因 ;通过测定该多层膜体系的克尔谱及椭偏率谱 ,分析了克尔角变化的机理 。

Fe/MnPd薄膜各向异性和矫顽力的研究

从理论和实验上对Fe/MnPd薄膜的交换偏置效应、各向异性和矫顽力的增加作了系统的研究 .研究表明 ,在FM /AF结构中 ,FM和AF的交换耦合作用会诱导系统产生高阶各向异性 ,在Fe/MnPd结构中获得的单轴和立方各向异性的大小同单轴各向异性与铁磁层的厚度成反比关系一样 .同时 ,铁磁层 (FM )和反铁磁层 (AF)

MnBiAl薄膜的磁光及磁性能研究

用真空电子束蒸发制备了ＭｎＢｉｘＡｌ０－１５ 薄膜．当０－４ ≤ｘ ≤０－７ 时，ＭｎＢｉｘＡｌ０－１５ 薄膜的Ｋｅｒｒ角与ＭｎＢｉｘ 薄膜相比有显著增大；而当ｘ ＞ ０－７ 时，ＭｎＢｉｘＡｌ０－１５ 的Ｋｅｒｒ 角则比ＭｎＢｉｘ 的要小，６３３ ｎｍ 波长测量时，ＭｎＢｉ０－５ Ａｌ０－１５ 的Ｋｅｒｒ 角为２－７５°，而相对应的 ＭｎＢｉ０－５ 薄膜只有１－５６°．ＭｎＢｉ０５Ａｌ０－１５ 薄膜的室温饱和磁化强度 Ｍｓ 为３ ×１０５ Ａ／ｍ ，比ＭｎＢｉ０－５ 薄膜的 Ｍｓ（４ ×１０５ Ａ／ｍ） 要小．推测当０－４ ≤ｘ ≤０－７ 时，Ａｌ 可能部分占据Ｂｉ 空位和部分取代Ｍｎ 位，由于晶格收缩使得Ｍｎ ３ｄ 电子与Ｂｉ６ｐ 电子的杂化概率增大，从而导致其Ｋｅｒｒ 效应增强．

具有纳米氧化层的磁性隧道结的热稳定性研究

研究发现在磁隧道结的反铁磁层和被钉扎铁磁层之间插入一层纳米氧化层,可以使磁隧道结的退火温度增加了40℃,即明显地提高了磁隧道结的温度稳定性.通过卢瑟福背散射实验直接观察到产生这一效应的原因是该纳米氧化层有效地抑制了Mn元素在退火过程中的扩散,从而使TMR值在较高的退火温度下得以保持.

Sm_2Fe_(14.5)Cu_(0.5)Ga_(2)C_x快淬带的磁力显微镜研究

用磁力显微镜研究了Ｓｍ２Ｆｅ１４ ．５Ｃｕ０．５Ｇａ２Ｃｘ 快淬带退火后的微结构与磁畴结构．从实验所得的形貌图和磁力图发现晶粒尺寸在２５ —５５ ｎｍ 之间，磁畴尺寸为２００ —４００ ｎｍ ，磁畴尺寸远大于晶粒尺寸．磁畴跨越许多晶粒，即出现交换作用畴结构．对磁力图的强度谱密度、最大相位移和粗糙度的分析表明，这些量与材料的内禀磁性（ 如ＨＡ） 有一定的关联．

4英寸热氧化硅衬底上磁性隧道结的微制备

就如何在 4英寸热氧化硅衬底上沉积高质量的磁性隧道结纳米多层薄膜材料和如何利用光刻方法微加工制备均匀性较好的磁性隧道结方面做了初步研究 ,并对磁性隧道结的磁电性质及其工作特性进行了初步测量和讨论 .利用现有的光刻设备和工艺条件在 4英寸热氧化硅衬底上直接制备出的磁性隧道结 ,其结电阻与面积的积矢的绝对误差在 10 %以内 ,隧穿磁电阻的绝对误差在 7%以内 ,样品的磁性隧道结性质具有较好的均匀性和一致性 。

纠缠度对双光子Jaynes-Cumming模型的光学效应的影响

研究了一对纠缠的二能级原子之一与单模双光子腔场的相互作用 ,当该原子离开腔被选择性测量时 ,发现场态的非经典特性很大程度上取决于两原子间的纠缠度。同时发现通过对原子的选择性测量 。

钙钛矿型稀土锰氧化物La_(2/3)Ca_(1/3)MnO_(3)中Mn位的Ti替代效应

研究了钙钛矿型锰氧化物Ｌａ２／３Ｃａ１／３ Ｍｎ１ － ｘＴｉｘＯ３（０ ≤ｘ ≤０－３） 的结构、磁性和输运性质．发现Ｔｉ 替代Ｍｎ 强烈地抑制了Ｌａ２／３Ｃａ１／３ ＭｎＯ３ 的铁磁性和金属电导，并很大地提高了磁电阻值．在低掺杂情况下（ ｘ ≤０－０４） ，１ ％ 的Ｍｎ 被Ｔｉ 替代，居里温度ＴＣ 和金属绝缘体转变温度Ｔｐ 分别平均下降了３１ 和２６－５ Ｋ．当ｘ ＝ ０－０６ 时，铁磁态过渡为团簇玻璃态，并在ｘ ＝０－２０ 时完全变为自旋玻璃态．指出由于Ｔｉ 的掺入而引起的磁稀释作用以及局域晶格畸变是产生上述结果的主要原因．

Co和Cr掺杂对层状钙钛矿锰氧化物La_(1.2)Sr_(1.8)Mn_2O_7磁性的影响

研究了层状钙钛矿锰氧化物Ｌａ１－２Ｓｒ１－８ Ｍｎ２Ｏ７ 中Ｍｎ 被Ｃｏ 和Ｃｒ 替代对磁性能的影响．Ｃｏ 替代Ｍｎ 后，长程铁磁序被破坏，铁磁性减弱，出现团簇玻璃态和自旋玻璃态，表明Ｃｏ 离子和Ｍｎ 离子之间不存在双交换作用．而Ｍｎ 被Ｃｒ 替代后长程铁磁序仍然保持，证实Ｃｒ３ ＋ 和Ｍｎ３ ＋ 之间存在铁磁性交换作用．

快淬Nd_(3.6)Pr_(5.4)Fe_(83)Co_3B_5薄带的反磁化行为和磁黏滞性

用电弧熔炼法制备了Ｎｄ３ ．６Ｐｒ５ ．４Ｆｅ８３Ｃｏ３Ｂ５ 合金铸锭，然后利用熔旋快淬法在铜辊转速Ｖ＝ ２０ ｍ／ｓ 下制备了Ｎｄ３ ．６Ｐｒ５．４Ｆｅ８３Ｃｏ３Ｂ５ 薄带．快淬带主要由软磁相αＦｅ 和Ｎｄ２Ｆｅ１４Ｂ 型的硬磁相组成．采用直流退磁剩磁曲线方法分析了样品在反磁化过程中的可逆与不可逆磁化部分，并研究了软磁相和硬磁相的反磁化行为，得到样品的不可逆磁化形核场 Ｈｎ０ 约为４４０ｋＡ／ｍ ．同时研究了样品的磁黏滞性，结果表明由于软磁相的存在使得热激活体积较大．