1992—1996年《延安大学学报》(自科版)引文分析

本文利用文献计量学方法分析了《延安大学学报》（自然科学版）1992—1996年所载论文引文，探索我校用户利用文献的规律，为我校图书资料系统确定为用户服务的目标提供依据。

单模钠分子激光瞬态行为与温度的关系

本文利用计算机数值求解了单模钠分子激光的速率方程组，得到了不同温度下连续与脉冲激光器的粒子数反转以及腔内激光功率随时间ｔ的变化规律。

质点在柱坐标系中的动力学方程

本文试图用拉格朗日方程计算处于重力场中的自由质点在柱坐标系中的运动微分方程，并与用牛顿运动定律求出的运动微分方程进行比较。

感应系仪表的误差规律及误差消除方法

本文通过“功率表──秒表法”误差试验，对感应系仪表在电能计量中的基本误差和附加误差做了定量研究，给出误差的规律，指出消除误差的方法。

欧勒动力学方程的球坐标系表示式

对于流体力学中的欧勒动力学方程,不同坐标系中的分量表示式不同。本文是用力学中的方法和力学中有关质点运动的结论来计算欧勒动力学方程的球坐标系分量表示式,这样作的物理意义比较明确,而且给出了各正交曲线坐标系中分量式的具体形式。

由多模奇偶相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模复共轭奇相干态与多模复共轭偶相干态所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 | Ψ( 4)o,e 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ( 4)o,e 〉q 的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )多模叠加态光场 |Ψ( 4)o,e 〉q中 ,压缩阶数 N为偶数时 ,只存在等阶 N-Y最小测不准态 ;2 )多模叠加态光场 |Ψ( 4)o,e 〉q,在压缩阶数为奇数时 ,随着腔模总数 q、态间相位差 (θe-θo)、各模初相位φj以及态的几率幅值 re和 ro及平均光子数 R2j 等取不同的组合定值时 ,可呈现以下几种状态 :1等阶 N-Y最小测不准态、2“半相干态”、3“半压缩态”;3 )本文构造的多模叠加态 | Ψ( 4)o,e 〉q与文献 1 7、1 8研究的多模叠加态 |Ψ( 4)o,e 〉q在相同的条件下呈现出完全相同的压缩特性 ,故态 |Ψ( 4)o,e 〉q与态 |Ψ( 4)o,e 〉q 之间存在着“压缩简并”现象 .

两不同奇相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4 )o ,I〉q,利用多模压缩态理论 ,研究了态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N为偶数时 ,在不同的条件下 ,态 | Ψ( 4 )o ,I〉q 可分别呈现三种状态 :a)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q可处于等阶 N- Y最小测不准态 ;b)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的第一正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;c)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q可呈现“半相干态”效应 .2 )当压缩阶数为奇数时 ,若果 r1=r2 =r,则在不同的条件下 ,态 |Ψ( 4 )o ,I〉q可分别呈现三种状态 :a)态 |Ψ( 4 )o ,I〉q可处于等阶 N - Y最小测不准态 ;b)态 |Ψ( 4 )o ,I〉q的第一正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;c)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的第二正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 .3)“半相干态”是指在一定条件下 ,态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的两个正交分量其中一个正交分量处于等阶N- Y最小测不准态 ,另一个正交分量既不处于等阶 N- Y最小测不准态也不呈现等阶 N次方

两不同奇相干态组成的第Ⅲ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

根据量子力学中的线性叠加原理，构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场｜Ψ(4)o，I〉q，利用多模压缩态理论，研究了态｜Ψ(4)o，I〉q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现：1)当压缩阶数N为偶数时，在不同的条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q可分别呈现三种状态：a)态｜Ψ(4)o，I〉q可处于等阶N-Y最小测不准态；b)态｜Ψ(4)o,I〉q的第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应；c)态｜Ψ(4)o，I〉q可呈现“半相干态”效应.2)当压缩阶数为奇数时，若果r1＝r2＝r，则在不同的条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q可分别呈现三种状态：a)态｜Ψ(4)o，I〉q可处于等阶N-Y最小测不准态；b)态｜Ψ(4)o，I〉q的第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应；c)态｜Ψ(4)o，I〉q的第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应.3)“半相干态”是指在一定条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q的两个正交分量其中一个正交分量处于等阶N-Y最小测不准态，另一个正交分量既不处于等阶N-Y最小测不准态也不呈现等阶N次方Y压缩效应.

由奇、偶相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩特性

利用多模压缩态理论 ,详细研究了由奇、偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |ψ(4 )o,e 〉q的等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )当腔模 (纵模 )总数 q与压缩阶数 N之积 q N为偶数时 ,态 |ψ(4 )o,e 〉q恒处于等阶 N -H最小测不准态 ;2 )当 q N为奇数时 ,在其它参量的不同组合取定值的条件下 ,态 |ψ(4 )o,e 〉q可分别呈现以下几种效应 :1某一正交分量呈现等阶 N次方 H压缩效应 ,另一正交分量则既不呈现出等阶 N次方 H压缩效应也不处于等阶 N-H最小测不准态 ;2呈现出“半相干态”效应 ;3处于等阶 N-H最小测不准态 ;3 )经与文献 1 7比较发现本文论及的态 |ψ(4 )o,e 〉q与态 |ψ(4 )o,e 〉q之间存在着“压缩简并”现象 .

高斯光束在任意分布的径向梯度折射率介质中传输的计算方法

根据弱波导近似，本文建立了处理高斯光束在任意分布的径向梯度折射率介质中传输的计算方法，并具体计算和讨论了高斯光束腰斑在沿径向呈抛物型分布的介质中随传输距离的变化情况，其数值结果与解析近似符合。

浅谈伏安法测二极管的特性

高等学校试用的《普通物理实验》一书中,关于伏安法测二极管的特性实验(以下简称伏安特性实验),是通过测出二极管反向饱和电流I_e、正向各种偏压U_D及其对应的电流I_D,算出二极管温度等效电压的倒数(q/kT),再与室温时的理论值比较,让学生了解二极管的正向伏安特性。该实验和一些较能精确测定半导体PN结电流-电压关系的方法相比,不仅具有方法简单,直观性强,数据易处理等优点,而且使学生能够运用普物实验手段,认识半导体二极管这一重要特性,它是大学低年级可以开设的基础实验之一,但是如按课本上的要求测量,误差很大(只有理论值的一半左右),达不到比较满意的效果,本文通过分析误差产生的主要根源,谈谈原实验方案的弊端及改进意见。

数字电视快速预测搜索算法的研究

提出了一种快速预测搜索算法（ＦＰＡ）以充分利用电视图像帧间和帧内的相关性，并通过实验对其运算复杂度、恢复图像信噪比和编码效率与其他搜索算法进行了比较。

DTV块匹配算法的计算机模拟

块匹配法算法是数字电视 (DigitalTelevision ,简称DTV)最常用的运动估值算法。运动估值算法的研究方向是最快、最准确地找到运动物体的运动矢量 ,达到既提高编码效率 ,又能满足电视的实时性要求。通过计算机模拟对块匹配法的几种搜索法进行了比较研究 。

吸水固体密度的测量

本文介绍了一种测量线度比较大。

对高灵敏电流计零点飘移根源的商榷

本刊1988第5期刊登的“高灵敏电流计的零点飘移及由此引起的内阻测量误差与消除”(以下简称“零飘研究”)提出零点飘移的根源主要应是空间电磁波的影响。为了弄清实验教学中这一问题,我们也做了一些探讨,但结果表明,温差电动势应是零点飘移的主要根源。现将实验结果与分析介绍如下。

复摆加一配重后周期的变化

本文对复摆某一位置上加一配重后的周期变化规律进行了研究与分析。

叠加原理在分离变量法解静电问题中的灵活应用

本文阐述了势叠加原理结合分离变量法求解静电问题时，无电荷区分离变量势选取的非唯一性。

浅析测定稳压二极管稳压值的方法

从万用表的电阻档读取负载电压法的原理着手，归纳出用万用表测量稳压二极管稳压值的一般方法。

流体运动中有旋无旋的判定

本文依照刚体速度分解定理的形式，以剪切流动为例推得流体的速度分解定理，总结出流体流动的有旋与无旋的判定公式，并用实例加以验证。

介质中自由电荷和束缚电荷场量的分析

本文就分层均匀介质极化后束缚电荷与其场的分布图象及场的求解作了一般性的讨论。