光致变色菌紫质薄膜的动态光学响应特性

用二能级光致变色模型 ,理论分析了菌紫质薄膜在 570 nm单光束和 570 nm与 41 2 nm双光束作用下光致变色的动态光学响应特性 .计算表明 ,M态寿命越长 ,入射光强越大 ,则透过光的响应越快 ,入射光透过率饱和值越大 .在双光束的作用下 ,可以用 570 nm的黄光调制41 2 nm紫光的透射光强 ,实现以光控光操作 .根据计算结果分析了 b

瞬态激光全息干涉计量与测试设备的研制与开发

文中论述了瞬态激光全息干涉计量的基本理论和在工程测量时需要解决的关键技术 ;简要地介绍了几种瞬态激光全息干涉计量的应用实例 ,对新近研制、开发的瞬态激光全息干涉计量的测试设备作了详细介绍。文章共分四部分 :1)离轴光全息的物理过程和简要数学描述 ;2 )瞬态激光全息干涉计量的关键技术 ;3)介绍几种典型的测试设备 ;4 )讨论。

LiNbO_3无谐振腔式电光调制混合型光学双稳态实现条件的研究

本文简介以ＬｉＮｂＯ＿３为非线性介质，利用电光振幅调制特性实现了ＬｉＮｂＯ＿３晶体混合型光学双稳态，并在不同的条件下测试了不同的光学双稳态滞后回线和调制函数曲线，首次提出“调制函数曲线平移”问题的方法。用此一性质可将偏置电压调制为零省去偏置系统，利于系统集成，为实现无偏压双稳系统指明了方向。

用时域有限差分法对缝隙渐变天线的瞬态电磁场分析

本文用时域有限差分（ＦＤＴＤ）法分析缝隙渐变天线，分析中对天线缝隙边缘场和薄天线衬底采取了特殊的处理方法，求天线的远区辐射场采用了ＦＤＴＤ中近场到远场的变换方法．本文计算出的缝隙渐变天线的辐射方向图和远区辐射场与实验结果比较一致，本文给出了超短电磁脉冲在天线上传播和辐射过程的瞬态直观图象，同时还研究了这种天线衬底厚度、几何尺寸及介电常数对其辐射特性及频带的影响．

超短激光脉冲触发GaAs体光导开关的三维瞬态分析

本文采用时域有限差分法（ＴＤＦＤ），超吸收边界条件，利用半导体物理学的有关成果，归纳出适合体光导开关的三维载流子复合动力学数学模型，完成了对半导体（ＧａＡｓ）体光导开关的三维全波分析。计算了光导开关内部场和载流子的瞬态分布。本文提出的最佳设计方案，可使对激光能量的要求成倍数的降低；本文还讨论了静态场量对数值计算的影响。

多模奇相干态光场中的N-Y最小测不准态与N-H最小测不准态

本文根据新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论，对多模奇相干态光场｜Ψ，ｏ〉ｑ中的Ｎ次方Ｙ压缩、Ｎ次方Ｈ压缩、Ｎ－Ｙ最小测不准态以及Ｎ－Ｈ最小测不准态等进行了详细研究．结果表明：１）当压缩阶数Ｎ为偶数时，多模奇相干态｜Ψ，ｏ〉ｑ总是恒处于Ｎ－Ｙ最小测不准态；当Ｎ为奇数时，态｜Ψ，ｏ〉ｑ既不处于Ｎ－Ｙ最小测不准态，也不呈现Ｎ次方Ｙ压缩效应．２）当ｑ·Ｎ为偶数时，多模奇相干态｜Ψ，ｏ〉ｑ总是恒处于Ｎ－Ｈ最小测不准态；当ｑ·Ｎ为奇数时，态｜Ψ，ｏ〉ｑ既不处于Ｎ－Ｈ最小测不准态，也不呈现Ｎ次方Ｈ压缩效应．３）多模奇相干态｜Ψ，ｏ〉ｑ恒处于Ｎ－Ｙ最小测不准态与恒处于Ｎ－Ｈ最小测不准态的条件明显不同。

THz射线产生技术及应用最新进展

THz电磁脉冲是由超短激光脉冲选通半导体光导开关后产生的超宽频带电磁辐射 ,在很多基础研究领域、工业应用领域以及军事领域中有相当重要的应用。作者就THz电磁脉冲的产生技术、探测技术作了较全面的评述。对其若干重要应用研究成果包括THz时域光谱技术(TDS)、THz二维成像技术等也进行了分析。

多模复共轭虚偶相干态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩

本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的多模复共轭虚偶相干态光场 | Ψ*( 2 )i,e 〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N为奇数时 ,态 Ψ*( 2 )i,e 〉q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方 Y压缩效应 ;当腔模总数 q与压缩阶数 N两者之乘积 q·N为奇数时 ,则在一定条件下态 |Ψ*( 2 )i,e 〉q又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 H压缩效应 .2 )态 |Ψ*( 2 )i,e 〉q与多模偶相干态光场 | Ψ,e〉q及多模复共轭偶相干态光场 | Ψ( 2 )*,e〉q这两者的等阶 N次方 Y压缩效应和等阶 N次方 H压缩效应的压缩幅度相等但压缩条件和压缩特征正好相反 ;态|Ψ*( 2 )i,e 〉q与多模虚偶相干态光场 |Ψ( 2 )i,e〉q 的压缩幅度、压缩条件和压缩特征等完全相同 .这一结果再次从理论上证实了多模压缩光中的确存在着“相反压缩”和“压缩简并”这两类新的物理现象 .

包层泵浦的铒镱共掺光纤激光高效产生的实验研究

利用尾纤输出的 977nm高亮度多模半导体激光器包层泵浦铒镱共掺双包层光纤 ,采用非球面透镜组耦合方式 ,使泵浦耦合效率达 6 6 %以上 ,并在法布里 珀罗激光振荡腔结构中实现了高效的连续激光产生 ,双包层光纤长度为 2m ,在泵浦入纤功率为 1.36W时 ,输出连续功率最大394mW ,斜率效率达 35 % ,激光输出波长 1.5 6 5

多模复共轭虚奇相干态光场的等阶高次压缩特性研究

本文构造了一种新型的多模复共轭虚奇相干态光场 | Ψ* ( 2 )i,o 〉q,利用多模压缩态理论详细研究了态 | Ψ* ( 2 )i,o 〉q的等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :与多模奇相干态光场、多模复共轭奇相干态光场和多模虚奇相干态光场等所有的多纵模奇相干态光场的性质相同 ,多模复共轭虚奇相干态光场在任何条件下都不呈现等阶 N次方 Y压缩效应与等阶 N次方 H压缩效应 ,但在一定条件下却可恒处于等阶 N-Y最小测不准态和等阶 N-H最小测不准态 .这表明所有的多纵模奇相干态光场之间 ,必定存在某些内在的必然性联系 .

双端泵浦固体激光器模匹配问题的实验研究

实验研究了高功率双端泵浦 Nb:YVO4 固体激光器的谐振腔与泵浦光束的模匹配问题 .实验发现了输出功率随激光在增益介质中模半径与泵浦光斑半径之比的变化规律 .在低泵浦功率ω0 /ωp<1的条件下 ,激光器输出功率随ω0 /ωp 的变化不敏感 .但在高泵浦功率下 ,输出功率随 ω0 /ωp 的减小而增加 .ω0 /ωp存在一个下限 ,无论泵浦功率的大小 ,当 ω0 /ωp 低于此下限时基横模消失 ,高阶模出现 .

一种新型的多模虚奇相干态光场的两种等阶最小测不准态——等阶N-Y与等阶N-H最小测不准态

本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的多模虚奇相干态光场|Ψ( 2 )i,o〉q的广义非线性等阶高阶压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N为偶数时 ,多模虚奇相干态 |Ψ( 2 )i,o〉q总是恒处于等阶 N-Y最小测不准态 ;而当 N为奇数时 ,态 |Ψ( 2 )i,o〉q既不处于等阶 N-Y最小测不准态 ,也不呈现等阶 N次方 Y压缩效应 .2 )当腔模总数 q与压缩阶数 N这两者之积 q·N为偶数时 ,多模虚奇相干态 | Ψ( 2 )i,o〉q 始终恒处于等阶 N-H最小测不准态 ;而当q·N为奇数时 ,态 | Ψ( 2 )i,o〉q 既不处于等阶 N-H最小测不准态 ,也不呈现等阶 N次方 H压缩效应 .3 )上述的等阶 N -Y最小测不准态与等阶 N-H最小测不准态属于两种截然不同的等阶最小测不准态 ,两者无论在定义上、性质上、条件上还是在产生机制上都存在着严格的本质区别 .4)多模虚奇相干态光场 | Ψ( 2 )i,o〉q与已报道的多模奇相干态光场 | Ψ,o〉q 和多模复共轭奇相干态光场 | Ψ( 2 )* ,o〉q等虽是三种不同的量子光场态 ,但却具有完全相同的量子统计性质 ;即在相同条件下它们都恒处于上述的两种等阶最小测不准态 ,但始终不呈现等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩效应 .

Tm^(3+)∶Ho^(3+)共掺石英光纤激光器的实验研究

用铥钬共掺石英光纤 ,在钛宝石激光泵浦下 ,获得了波长为 1870nm、最大功率为 2 4 0mW的单模激光输出 ,斜率效率接近 31% 这是目前用该类光纤获得的最高转换效率 研究了输出激光功率、输出光谱随泵浦功率、激活光纤长度的变化关系 。

多模复共轭奇、偶相干态光场的N次方Y压缩与N次方H压缩

利用新近提出的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论，对多模复共轭奇、偶相干态光场的Ｎ次方Ｙ压缩与Ｎ次方Ｈ压缩特性进行了详细研究．结果发现：①多模复共轭奇相干态光场，压缩阶数Ｎ为偶数时，只存在Ｎ－Ｙ最小测不准态；而当腔模总数ｑ与压缩阶数的乘积ｑ·Ｎ为偶数时，只存在Ｎ－Ｈ最小测不准态；此外，无论Ｎ及ｑ·Ｎ为何值，不呈现Ｎ次方Ｙ压缩与Ｎ次方Ｈ压缩效应．②多模复共轭偶相干态光场在一定条件下可呈现出周期性变化的任意阶的Ｎ次方Ｙ压缩与Ｎ次方Ｈ压缩效应．③多模偶相干态光场与多模复共轭偶相干态光场两者的压缩效果和压缩特性完全相同，这种现象称为“压缩简并”

一种新型的多模虚偶相干态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩

本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的多模虚偶相干态光场 | Ψ( 2 )i,e〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )态 | Ψ( 2 )i,e〉q是一种典型的多模非经典光场 ,当压缩阶数 N为奇数时 ,态 | Ψ( 2 )i,e〉q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ;当腔模总数 q与压缩阶数 N这两者的乘积 q· N为奇数时 ,则在一定条件下态 |Ψ( 2 )i,e〉q 又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 H压缩效应 .2 )态 |Ψ( 2 )i,e〉q的等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩效应这两者的压缩程度和压缩深度分别与几率幅 γ( e)q 、压缩参数 Rj、各模的初始相位 φj(或者各模的初始相位和 qj =1φj)、压缩阶数 N以及腔模 (指纵模 )总数 q等呈较强的非线性关联 ,等阶 N次方 H压缩效应与上述诸参量之间的非线性关联程度要比等阶 N次方 Y压缩效应的更强 .3 )多模虚偶相干态光场 |Ψ( 2 )i,e〉q 与多模偶相干态光场 |Ψ,e〉q 及多模复共轭偶相干态光场 | Ψ( 2 )* ,e〉q这后两者的等阶 N次方 Y压缩效应和等阶 N次方 H压缩效应的压缩条件和压缩特性正好相反 ,这种现象就称为相反压缩 .

高分辨率蓝光光学显微测量系统

本系统用波长为405nm的超亮度蓝色发光二极管作为光学显微镜的照明光源,结合CCD图像传感技术和图像采集技术,实现了对显微图像的实时观察和存取的计算机化。观察到的DVD盘片的清晰显微图像表明,其光学分辨率优于400nm。运用自编的图像分析软件对采集到的CD-RW光盘图像进行分析和标定,测定其道间距为1.6μm。因此,本系统在显微观测领域,特别是对观测和分析接近普通光学显微镜分辨极限尺寸的微结构,有重要的实用价值。

第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩

本文利用多模压缩态理论 ,研究了第 种非对称两态叠加多模叠加态光场 |Ψ(ab) 〉q的偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N取偶数情况下 ,只要构成态 |Ψ(ab) 〉q的两个量子光场态的强度 (即平均光子数 )不相等 ,则当各模的初始相位φ(a)j 、φ(b)j ( j=1 ,2 ,3 ,… ,q)、态间的初始相位差 ( θ(b I)pq -θ(a R)nq )以及与上述的两个量子光场态相对应的各单模相干态光场的光子干涉项之和 qj =1[R(a)j R(b)j cos( φ(a)j -φ(b)j ) ]等满足一定条件时 ,态 |Ψ(ab) 〉q 可呈现出周期性变化的、任意偶数阶的等阶 N次方 Y压缩效应 .

同态滤波预处理在微粒场全息图图像处理中的应用

针对粒子场全息图像亮度不均匀产生的原因进行理论分析 ,采用同态滤波图像增强方法对微粒场全息图像亮度不均匀进行校正 ,消除了对图像处理中的二值化处理结果带来的影响 ,提高了原图像的象质 ,为进一步提取图像中的特征信息打下了良好的基础 通过计算机模拟分析和验证 。

第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的非线性高阶压缩特性研究

本文在文献２０的基础上进一步提出了多模辐射场的Ｎ－Ｙ最小测不准态、Ｎ－Ｈ最小测不准态、Ｎ－Ｙ压缩最小测不准态以及Ｎ－Ｈ压缩最小测不准态等的定义．构造了由多模（ｑ模）相干态｜｛Ｚｊ｝＞ｑ及其相反态｜｛－Ｚｊ｝＞ｑ的线性叠加所组成的第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场｜ψ（２）１＞ｑ，利用文献２０新近提出的有关多模辐射场的两种非线性高阶压缩的定义，首次对态｜ψ（２）１＞ｑ的Ｎ次方Ｙ压缩及Ｎ次方Ｈ压缩效应进行了详细研究．结果表明，１）当Ｎ为偶数时，态｜ψ（２）１＞ｑ恒处于Ｎ－Ｙ最小测不准态；当Ｎ为奇数时，态｜ψ（２）１＞ｑ在一定条件下可呈现出周期性变化的、任意阶的Ｎ次方Ｙ压缩效应．２）当ｑ·Ｎ为偶数时，态｜ψ（２）１＞ｑ恒处于Ｎ－Ｈ最小测不准态；当ｑ·Ｎ为奇数时，在另外的条件下，态｜ψ（２）１＞ｑ则可呈现出周期性变化的、任意阶的Ｎ次方Ｈ压缩效应．３）Ｎ次方Ｙ压缩及Ｎ次方Ｈ压缩效应的压缩深度与腔模总数ｑ、压缩参数Ｒｊ以及压缩阶数Ｎ等非线性相关，后者与上述参量的非线性关联程度要比前者的更强．

超快微光分子光谱探测技术研究

按照超快极微弱分子吸收光谱学 ,荧光光谱学 ,时间分辨光谱学以及偏振荧光光谱学探测特性 ,设计、集成组建了能够探测紫外 -可见 -红外快到飞秒时间分辨的单分子光学事件的激光瞬态光谱仪 其光源有从 30 0nm到 30 0 0nm连续可调的飞秒激光器、纳秒氢灯及连续氙灯 光谱分辨率达 0 .0 5nm ,在泵浦探测差异吸收下有小于 15 0fs的时间分辨率 谱仪能够实时给出光谱曲线及生物分子组分寿命 利用该谱仪探测了PSⅡCC ,PSⅡRC的能量传递动力学 在 83K温度下PSⅡCC中的 β Car分子接收 5 0 7nm光能 ,以单步跃迁和随机转移的方式通过Chla6 41 56 37/6 38分子传递光能到反应中心Chla6 83 26 80 /6 81,平均传能时间为 77ps ,有 5 9.94 %的组分用 35 5ps时间电荷重组 在PSⅡRC中的 β Car分子接收 5 0 7nm光能 ,由Chla6 41.56 37/6 38分子传递光能通过Chla6 78.26 75.5到反应中心 ,平均传能时间为 88.5ps 在 83K温度下 ,反应中心复合物离子对 [P6 80 + ·pheo ]平均再复合寿命为 19.