NaI闪烁探测器测量感生放射性及其蒙特卡罗模拟(英文)

描述了如何使用蒙特卡罗方法评估产生在加速器屏蔽混凝土中的感生放射性.使用EGS4程序模拟了NaI闪烁探测器测量屏蔽混凝土块表面剂量率时,对于半径和厚度的响应.结果发现,在屏蔽混凝土块半径和厚度分别达到40cm和30cm时,表面剂量率达到饱和.研究了东京大学SF回旋加速器北墙位置8和位置9的表面剂量率,并和使用NaI闪烁探测器的测量结果进行了对比,发现模拟和实验结果符合很好.并且,获得了表面剂量和表面感生放射性之间的转换系数,对于^(60)Co转换系数为0.90(Bq.g^(-1))·(μSv·h^(-1))^(-1),对于^(152)Eu转换系数为1.26(Bq.g^(-1))·(μSv.h^(-1))^(-1)。这样,就可以通过NaI闪烁探测器表面剂量的测量结果简单评估加速器设备屏蔽混凝土中的感生放射性.

A～100区Tc同位素能级结构的研究

用投影壳模型对^(101)Tc的受激正/负宇称转晕态结构进行了探讨,为了从定量结果中抽取出物理内容也作出了正宇称转晕带的能带图．此外,各自起源于3/2^-[301]1,5/2^-[303]和1/2^+[431]尼尔逊态的3个带也在这个模型框架下进行了分析．到目前为止,在Z～42—44区关于N=52—54的中间核性质知之甚少,为了解这些“过渡核”,以^(95)Tc为例,对其能级结构也进行了研究．

CVD金刚石薄膜探测器性能研究

通过实验测量和理论分析,从载流子动力学角度研究了用于脉冲辐射探测的CVD金刚石薄膜探测器的适用结构、电荷收集效率和时间响应性能.结果表明,CVD金刚石薄膜可以制成均匀型结构的探测器;薄膜中的缺陷会降低探测器的电荷收集效率,探测器的电荷收集效率随场强增大而增大直至饱和.已研制的CVD金刚石探测器电荷收集时间可达719ps,在2.5V/μm场强下达到饱和,电荷收集效率达60.5%;晶格散射是影响探测器时间响应的主要因素,选用大晶粒甚至单晶金刚石薄膜可以提高探测器时间响应.

直接解调成像的快速算法(英文)

直接解调方法(Direct Demodulate Method,DD)中运用的最多的迭代方法是Richardson-Lucy(RL)迭代.RL迭代的公式可以改写成矩阵形式,其中包含了主要计算量的两次矩阵乘法在点扩展函数满足平移不变性的情况下可以写成卷积的形式,而卷积可以使用快速傅里叶变换(Fast Fourier Transform,FFT)做快速计算.详细介绍了上述过程,并将该方法应用到了硬X射线调制望远镜(Hard X-ray Modulate Telescope,HXMT)的DD成像中,通过理论的和模拟的计算对比了优化前后DD方法对计算资源的开销.

横向场电离室在RIBLL实验中的应用

描述一种可用于兰州放射性束流线(RIBLL)上的ΔE探测器——横向场气体电离室．对其性能进行了测试,包括它的坪曲线、探测效率和能量分辨．测试结果显示,在混合气Ar(80％)+CO2(20％)的不同气压下,此电离室具有较长的工作坪区,较小的坪斜．相对于Si的探测效率为99．31％．在118mbar的气压下,对能损为4．94MeV的α粒子,其能量分辨率为3．25％．并在RIBLL上利用50MeV／u的58Ni轰击Ta靶的实验中进行了在束应用．

基于IEC标准的日本滨松SHR22000全身用PET扫描仪性能测试

SHR22000是日本滨松光子学株式会社开发的人体全身用正电子发射断层扫描仪．扫描仪具有32层探测器环,二维采集可形成63个切片,病人孔径为60cm,单个体位数据采集时间为3-5min．扫描仪的轴向视野为22．5cm,经5个体位可以完成全身扫描,视野中轴10mm处平均横向分辨率可达到3．2mm．本文依照国际标准IEC 61675-1(亦即GB／T18988．1-2003)规定的各项指标对该扫描仪的空间分辨率、灵敏度、散射和计数率特性以及复原系数进行了测试,并给出结果数据．

单粒子在非轴对称八极形变势场中的混沌运动

针对单粒子处在长椭球谐振子势加上Y32+Y3-2形变势场中的情况,从经典和量子两个角度分析了粒子在非轴对称八极形变势场中的混沌运动．通过经典的轨道稳定性分析,指出了系统等势能面性质对粒子运动特点的重要性．又通过对体系存在的能级免交叉现象,三维不对称谐振子相干态在势场中的演化特征的研究,具体地说明了八级形变势的非轴对称性使单粒子更容易出现混沌运动．

^(140)Tb和^(141)Dy的β缓发质子衰变以及^(143)Dy的自旋宇称

利用40Ca+106Cd融合蒸发反应产生了近质子滴线核140Tb和141Dy,配合氦喷嘴带传输系统采用“质子-γ”符合方法观测了它们的β缓发质子衰变,其中包括半衰期、质子能谱和衰变到第二代子核不同低位态的分支比．通过统计理论拟合提取了140Tb和141Dy的基态自旋宇称分别为7±和9／2±．另一方面,用Woods-Saxon Strutinsky方法计算了这两种核限制组态的势能面,由此得到140Tb和141Dy的基态自旋宇称分别为7+和9／2-．此外用同一方法还计算了143Dy的核势能面,从中看出143Dy存在有自旋宇称为1／2+的基态和一个激发能为198keV的11／2-的同质异能态．该结果与2003年Eur．Phys．J． A16:347-351中的143Dy衰变实验数据相符．

铅-闪烁光纤夹层电磁量能器的角分辨研究

深入讨论了如何提高铅-闪烁光纤夹层电磁量能器角分辨的分析方法。用MC方法模拟量能器对不同能量光子事例的响应,得到了量能器电磁簇射位置测量误差函数;通过量能器束流测试数据分析,证明用每层所有测量单元计算该层重心、所有18层做方向重建、并运用误差函数来拟合入射方向,能够从分析角度显著地改善量能器的角分辨。

利用场分布计算单腔微波参量

介绍了利用加速管的场分布计算单腔微波参量的一种方法.在已知耦合腔链各本征模式的谐振频率和电场分布的条件下,可以通过回路方程组求出耦合腔链的单腔频率和腔间耦合系数.这种方法给加速管设计和调谐带来了很大帮助,在加速腔数目较多或者结构非均匀的条件下尤为有效.

低能强流质子圆形加速器共振现象的模型研究

详细讨论了低能强流质子圆形加速器中质子穿越整数及半整数共振点的现象.通过对注入能量为1MeV,加速电压分别为1kV和2kV时的模拟计算,确定了束流安全穿越整数及半整数共振点对二极铁和四极铁加工误差的要求.

BEPCⅡ束流相关本底的蒙特卡罗模拟研究(Ⅱ)——束流-气体相互作用

介绍了用蒙特卡罗方法研究正常对撞模式下束流本底中的束流 -气体相互作用的原理与效果 .使用通用的模拟工具 ,研究了BEPCⅡ的束流 -气体本底对设计中的BESⅢ的影响 .结果显示 ,在储存环上设置挡板后 ,探测器的本底在允许的范围之内 .模拟结果对BEPCⅡ -BESⅢ的设计建造具有指导意义 .

多极场的电子云俘获效应研究(英文)

电子云效应限制了几台加速器的高束流密度运行 ,例如SLAC和KEK的B工厂 ,CERN的SPS与PS .本文运用辛流形上的 1 form李摄动法研究了 2n多极场的电子云俘获效应 ,结果发现在多极磁铁 (n >1)

标量介子场对(ΩΩ)_(0^+)态生成截面的计算

研究了Ω +Ω→ (ΩΩ) 0 + +σ(ε)过程生成 (ΩΩ) 0 + 双重子态的截面 .结果表明这个过程的生成截面比已计算过的其他Ω +Ω→ (ΩΩ) 0 + +X(赝标介子或矢量介子 )过程的截面要大一至两个量级 .因此这可能是一个值得考虑的 (ΩΩ) 0 + 生成途径 .

光阴极电子枪中金属光阴极的热发射度研究

对光阴极电子注入器中金属光阴极的热发射度进行了理论研究 .金属光阴极的热发射度由两部分构成 .一方面对于理想平坦的阴极 ,光电子穿越表面势垒后有一定的残余动能 ,造成一定的热发射度 ,这部分前人已经做过一些理论研究 .本文改进已有的模型 ,进一步给出了理想平坦光阴极的热发射度 .另一方面 ,阴极表面的粗糙度将造成热发射度的增加 ,本文首次解析地分析了表面粗糙度对光阴极电子枪热发射度的影响 ,得到表面粗糙度造成的热发射度的估计公式 .本文对金刚石车削后的铜、镁的表面形貌进行了测量 ,表明粗糙度造成的热发射度大约 0 .4mm·mrad .本文的热发射度理论能够较好的解释目前国际上铜、镁阴极的热发射度的测量结果 .

宇宙线高能族事例中簇射粒子的横向分布

对甘巴拉山铅乳胶室实验所获取的总观测能为 10 0TeV至 4 0 0TeV的高能族事例中簇射粒子的横向分布进行了分析 ,并与相应的MonteCarlo模拟计算进行了比较 .模拟计算采用的是CORSIKA程序 ,其中的强相互作用采用QGSJET模型 .结果表明 :采用CORSIKA(QGSJET)

φ(2S)数据快速重建和数据质量监测

详细介绍了2001—2002年运行期间北京谱仪(BESⅡ)ψ(2S)取数过程中利用快速重建事例进行的数据质量监测系统,该系统在快速重建进行的同时,利用重建数据经过事例选择后得到一系列物理量的分布,并进行直观的图形输出,实现BESⅡ探测器性能和稳定性的快速监测,该系统操作简单,功能比较完善,扩展性好,完全可以而且已经用于BES取数过程中数据质量的监控。

两种χ~2形式的等价性(英文)

通过矩阵计算证明了两种 χ2 形式的等价性 ,同时讨论了最小化估计值的有偏性 .

动力论方法计算包含化学势的硬热圈自能

介绍了经典非Abel等离子体满足的动力论方程及求解的方法.同时考虑夸克与反夸克贡献得到解析的有效质量(同时包含温度和化学势)的表达式,进而推出包含化学势的硬热圈自能,和场论所得结果完全一致.